J.E.N. 83-DF/l 25

JUNTA DE ENERGÍA NUCLEAR

MEDIDA DE FLUJOS DE NEUTRONES EN EL

NÚCLEO DEL REACTOR JEN-1.

Por

MAÑAS DÍAZ, L.

MONTES PONCE DE LEÓN, J

MADRID 1 960

Toda correspondencia en relación con estetrabajo debe dirigirse al Servicio de Documentacióny Biblioteca, Junta de Energía Nuclear, Serrano 121Madrid, ESPAÑA

Í N D I C E

Pá

1. - Introducción 1

2. - Método experimental 2

3. - Medidas 6

4. - Análisis de Resultados 6

Conclusión 15

BIBLICG RAFIA 16

MEDIDA DE FLUJOS DE NEUTRONES EN EL

NÚCLEO DEL REACTOR JEN-1

Por

MAÑAS DÍAZ, L.

MONTES PONCE DE LEÓN, J

1. - In troducción

JEN-1 e s un reactor tipo piscina moderado y refrigerado poragua. Los elementos combustibles están constituidos por placas de unaaleación de Aluminio-Uranio, enriquecido el uranio al 19,85 por cientoen uranio-235. Cada placa contiene 13,478 g de uranio-235 como valormedio.

Antes de operar con el reactor de forma continua, es preciso es-tudiar sus características. Por su posterior interés es necesario cono-cer la distribución de neutrones en el núcleo, orificios experimentales,reflector de agua y columna térmica.

En el presente trabajo se determinaron los flujos de neutrones té_rmicos y epitérmicos en el núcleo del reactor con indicadores de oro ymanganeso según los tres ejes coordenados, realizando finalmente lasdeterminaciones de flujos en todo el volumen del reactor.

Las medidas se han efectuado a un nivel de potencia bajo que per-mitía manipular más fácilmente los elementos combustibles; desde lue-go estos manejos se hacian siempre debajo del agua.

División de Física

" Método Experimental

Uno de los métodos más utilizados para determinar la distribuciónde flujo de neutrones es el de activación. Los materiales utilizados hande reunir ciertas características, que podemos resumir diciendo, quetengan una sección eficaz de valor adecuado y bien determina.da y su pe-riodo de desintegración conocido con exactitud.

La sección eficaz térmica de activación del manganeso es perfecta-mente conocida (1), la contribución de la resonancia es pequeña, peroexisten algunas discrepancias sobre resonancias pequeñas por encima de300 eV que pueden alterar el valor de la integral de resonancia.

El oro tiene una sección eficaz para neutrones térmicos y epitérmi-cos perfectamente conocida. Tiene una integral de resonancia muchomayor que su sección eficaz térmica (2).

El manganeso se utilizó en forma de aleación Ni-Mn 12 por ciento.El Ni tiene una sección eficaz de activación pequeña y su periodo dedesintegración igual al del manganeso. Esta aleación tiene la propiedadde que es fácilmente mecanizable. Se emplearon láminas de l/4" (6,35mm) de diámetro y unos 30 mg de peso. El peso se determinó con unamicrobalanza Sartorius-Werke, haciendo dos pesadas de cada sonda.

El oro se empleó en forma de láminas de unos 380 p,g de peso y1 cm de sección. Estas láminas fueron hechas en LTIEMA por evapora-ción en vacio sobre discos de plásticos. Se escogió este espesor tan pe-queño de oro para evitar correcciones por autoabsorción y autoa pantalla-miento. El plástico tiene propiedades similares a las del agua desde elpunto de vista nuclear. Para intercalibrar las distintas sondas, se situa-ron'en un disco de plástico que se le hacia girar a velocidad constante,mientras se irradiaba en la columna térmica del reactor de modo que elflujo fuese lo más homogéneo posible para todas las láminas.

Para determinar los flujos en el núcleo del reactor las sondas sefijaron sobre tiras de plástico de 1 mm de espesor, fig. 1, mediantepapel de pegar (Masking Tape n° 202); previamente se envolvían en pa-pel de tissue para evitar que se estropeasen ó quedasen adherencias aldespegarlas. Se procuró introducir la menor cantidad posible de plástico,ya que aunque como se dijo sus propiedades. son semejantes a las delagua, el plástico introduce una depresión de flujo de alrededor del 1 porciento.

Estas tiras de plástico se introdujeron en el espacio 5 de cada ele-mento combustible, fig. 2 de modo que quedasen situadas siempre en lamisma posición. Los espaciadores representados en la fig. 1, centrabanla lámina dentro del espacio entre las placas en una dirección, el ensan-chamiento superior e inferior en la otra y su posición vertical quedaba

^Posiciones d* los/sondas en la di*-' trlbución vertical

;

Posición ds lasjondos en la <üs- Ntrlbudcinhorísxitsl

NEspociotJores

FIG.1

Placo» combuitibiti^;:^^^

FTira di pláctico ^ Pl

Sonda v

FI6.2

determinada mediante un tornillo que situado en la parte super ior evitaba quela lámina se introdujera completamente en el elemento combustible. '

P a r a de t e rmina r el flujo ep i té rmico se introdujeron los indicadores encajas de Cd de 0 ,03" de (0. 76 mm) de e s p e s o r , fig. 3.

Escala 5:1

0.25

Cd

Cd-

0.76

nda

FIG. 3

La activación de las sondas se midió en un equipo semiautomáticoconstituido por cuatro contadores Geiger (del tipo TGC-1 y TGC-2) sus co-rrespondientes escalas (Mod. E-7 JEN).

Para su contaje las sondas se situaban en un portamuestras de aluminiocuya parte central es de plástico.

Los contadores están apantallados con el tipo de blindaje que usa laDivisión de Física, fig. 4.

El contaje de actividades se realizó con los cuatro equipos (contadores)simultáneamente, estableciendo una rotación de todas las sondas a travésde los contadores, consiguiendo de esta manera mejorar la estadística evi-tando las posibles fluctuaciones de cada contador.

Durante todas las irradiaciones las placas de control se mantuvieron enidéntica posición, para evitar perturbaciones que posteriormente se ha vistoson muy notables. Se mantuvo la distribución de elementos combustiblesindicada en la fig. 5.

;erta para meterel contador

A.T. y salida deimpulsos a la

Sonda activada

Soporte de Alpara la sonda

-Blindaje de plomo

Contador Gelger 13

Vehtana delcontador

Soporte de plásticopara sujetar el con-tador y colocar las

sondas a medir

c/ernenfo comban fió/e

Wí Grafitom F/g. 5

Ces^to efe /rrac/f'ac/dh

Agua

Se hicieron irradiaciones a diferentes potencias cubriendo un inter-valo de 0 a 300 W.

3. - Medidas

Se han realizado medidas de la distribución del flujo en el sentidovertical y según las direcciones X-X' e Y-Y".

La distribución según el eje Y-Y' se efectuó situando sondas en loselementos B-4, C-4, D-4, E-4, F-4, G-4, la distribución según el ejeX-X"* fue a lo largo de los elementos D-2, D-3, D-4, D-5, D-6. La dis-tribución vertical se realizó en el elemento D-4.

Todas las medidas realizadas se normalizaron al valor de la sondacolocada en la posición central del elemento D-4. Esta normalización sehizo independientemente para cada contador. De esta manera se eliminóel factor de eficiencia de los contadores en la comparación de los resul-tados Se los diferentes equipos.

La determinación absoluta de flujo se hizo irradiando una lámina deoro y midiendo su actividad mediante el.método de coincidencia en laDivisión de Física. El error de la calibración absoluta es +_ 1 por ciento.

De esta manera conociendo el flujo absoluto en un punto y la distri-bución relativa de flujo, se puede calcular el flujo absoluto en cada punto.

El cálculo de actividades se hizo siguiendo el método expuesto porR. Mayquez (9).

Siendo muy notable las perturbaciones de flujo introdicudas por lasbarras de control, se ha realizado una determinación de flujo en todo elvolumen del reactor con láminas de Mn-Ni con y sin cadmio,

4« " Análisis de Resultados

La distribución energética del flujo se puede representar por un es-pectro maxwelliano y una distribución proporcional a l/E, siendo E laenergía del neutrón. Es preciso determinar una función de "enlace" entreestas distribuciones. Se ha tomado como valor de esa función la deducidapor Poole (5) para una estructura similar.

La distribución energética de neutrones se puede expresar :

(E) dE = F dEM(E) dE + \(G(E) dE + D •==- ) (1)E

tp — TT1 / i r Tdonde M(E) = .3 e ' , es la distribución maxwelliana de flujo

(kT;

térmico normalizada, tal que :

1DO

M(E) dE = 1

k la constante de Bolztman y T la temperatura absoluta de los neutrones enel núcleo; X la relación entre el flujo epitérmico y térmico; F el flujo tér-mico total; G(E) la función de enlace definida por Poole, tal que

G(E) = 0E < E

E > E

siendo E, y E2 las energías en que se enlaza con la distribución térmica yepitérmica respectivamente; D e s una función escalón, tal que :

D = 0

D = 1

E < E 2

E >E2

La velocidad de reacción de una substancia, M, de sección eficaz C(E), vendrá dada por :

+I E

(E) Ú (E) dE = F

dE

M(E)C (E) G(E)CT (E) dE +

(2)

La distribución epitérmica se termina arbitrariamente en 2 MeV,energía, media del espectro de fisión.

Para un absorbente que siga rigurosamente la ley l/v la velocidad dereacción la obtendremos de (2) haciendo G(E) = 0 y eligiendo conveniente-mente el límite inferior de la integral de resonancia, E? = JikT :

Ri, = FI/v T71

+ p.kT(3)

donde Cfo e s Ia sección eficaz a 2 200 m/seg, T la temperatura correspon-

diente y p. es el factor que nos da el limite inferior de la distribución ener-gética del flujo epitérmico.

Para un absorbente cuya sección eficaz siga la ley l/v en la regióntérmica, su velocidad de reacción será :

R = F G(E) a (E)dE + |

(4)

Si el absorbente se desvía de la ley l/v en la región térmica, entoncesmultiplicaremos la c?o por el factor g, que dá la desviación de la seccióneficaz de la ley l/v en la región térmica :

R - F

R

+ \(

Se define como relación de cadmio,

G(E) Ú (E)dE+/

JE.

, al cociente

Cd- -Actividad de la muestra sin cubrir de cadmio

Actividad de la muestra cubierta de cadmio

(5)

(6)

Para una caja de cadmio de espesor t_-, existirá una energía efectivade corte. E¿; en nuestro caso se utilizaron cajas de cadmio de 0,03" (0,76mm) de espesor, que le corresponde una energía efectiva de corte Ex. = 0,5eV. Aparte de la activación de la muestra con neutrones de energías supe-riores a E|.,' también se activará por neutrones de energía menores que Ej-,debido a la transmisión del cadmio. Si el detector sigue la ley de l/v en laregión de corte del cadmio, esta activación por neutrones de energías E< Ees despreciable, entonces el denominador de (6) será

fJ o

(E) dE = F \ (I.R.) (7)

siendo (I. R. ) la integral de resonancia por encima del corte de cadmio.

Si el detector presenta resonancias en la región de corte, entonces laactivación por transmisión del cadmio ya no es despreciable y el denominador de (6) es

R(E) G (E) Ó (E)dE + / R(E)£.

(8)

siendo R(E) la función de t r ansmis ión dada por Bothe (8), que viene repre-sentada en la figura 6.

1.2-

1.1-

1.0-

.9-

. 8 -

.7-

.6 -

.5

.4-

. 3 -

. 2 -

Fig. 6.-FunekSn d* enlace G (£) y la fundón detransmisión R (E) a través de una cojade cadmio de 0,03" de espesor, en funciónde la energía.

Corte efectivo (.5 ev) para unabsorbente 1/v en una caja deCd de 0,03".

Energía (ev) — « -

•1.0

-.9

-.8

-.7

-.6

-.5

-.4

-.3

-.2

-.1

0" l I I i i.4 £ .6 .7.8.91.0

1—I I I5 6 7 8910

Los detectores que empleamos en este trabajo fueron de oro y manga-

neso.

El manganeso es un detector l/v, (g=l), hasta los 5 eV;.no presentaresonancias en la región de corte del cadmio, la relación de éste se puedeponer :

R

,5 eV

, 1 kT 0,5 eVCd

J 0,(9)

0,5 eV

En esta expresión se hizo G(E) = 0 y se tomó E¿ = 4. 1 kT.

El oro es un detector l/v en la región térmica, (g = 1), tiene una reso-nancia próxima a la energía, de corte del cadmio, por lo cual su relación decadmio es

10

°>5eV

G(E) a (E)dE +fJ 0,5 eV

R. — j = — — • — — — —

Cd,0,5 eV - . oo

R(E) G (E) CS- (E)dE+ f ú ( E ) dEV 0,5 E (10)

,0,5El valor de / R(E) G(E) cí(E)dE es despreciable freate al de la (I. R. )

por encima del corte del cadmio

RCd

C

(E)FX f -±LA£LL d E

J o, 5 W (11)

La temperatura efectiva de los neutrones, se determinó basándose enun trabajo de Poole, quien demostró que en soluciones con ácido bórico ycon secciones eficaces que variasen de 1. 5 a 9. 9 bar por átomo de hidrógjsno, la distribución de neutrones térmicos se puede representar mediantedistribución de Maxwell, con una temperatura superior a la del moderador.Suponiendo que la absorción en el núcleo del JEN-1 es aproximadamente de2 bar por átomo de hidrógeno, resultó que la temperatura efectiva de losneutrones era de « 44 + 10 °C para una temperatura del moderador de18 °C. La temperatura del agua en el núcleo varió durante los experimen-tos entre — 15 °C y ~ 25 °C; las correcciones debidas a estas variacionesson despreciables.

Los valores de X , los deducimos a partir de las relaciones de cadmioy los valores de F de las velocidades de reacción.

Los valores de la relación de cadmio para oro y manganeso, así* co-mo los valores de \ están dados en la tabla I.

En el cuadro I, se dan los valores de X y flujo térmico en todo el vo-lumen del núcleo deducidos de la activación de las láminas de Ni-Mn. Enlas figuras 7, 8 ,y 9 se dan las distribuciones de flujo según los tres ejes.

11

T A B L A I

Valores de la relación de cadmio y X , en las direcciones x - x ' e -f-y',obtenidos mediante la irradiación de láminas de oro y manganeso.

Posición

B-4 (0)C-4 (0)D-4 (0)E-4 (0)F-4 (0)G-4 (0)D-2 (0)D-3 (0)D-5 (0)D-6 (0)

Valores obtenidos conlas láminaRelaciónde cadmio

1, 60• —

1,57+0,011,58+0,011,601,551,601,611,591,64

s de oro

X

0,095— .0,099+0,0010,099+0,0010,0950, 1040,0950,0930,0960,089

Valores obtenidos conláminas deRelaciónde cadmio

10,79,3

10,2+ 0,411,7+0,111,511,211,910,111,712,3

manganeso.

X

0,1090,1290, 115 + 0,0050,098 + 0,0010,1000,1030,0970,1160,0980,092

I

0,1020,1100, 107 + 0,0030,099+0,0010,0970, 1040,0960, 1050,0970,091

Nota. - Los errores solo se han calculado con los elementos centrales D-4y E-4, para tener un índice de la precisión de las medidas hechas,y solo se refieren a imprecisión en la medida de las velocidadesde reacción.

Valores de X y flujo térmico (potencia : 1 watioj deducidosde las irradiaciones con láminas de Mn-Ni

3 4 5

1 2 3 4 5 6 7

Plano central-30 cm

Elemento de grafito

Plano central-13 an\-0SB\°'ttz,'or de A\s^l^flWo térmico x ÍOenv Csifo ¡mdíodán

\

hr la f&ente de ob-Be

Cesto de irradiación (oguaj

a. ags "srmlc&x ÍQ• :n::;¡" "--s.

EÍJUJ'O térmico

. l.~". ~ "' ! t_ ' I ' : • —"- " ' ! ' ' ' : ' ' ; !— ; ' ' i ! • r l " ~ ' ^ 4 T ~ —H^-r— ——• ¡ • ¡ ; ! • r-" . \ • - • ¡--- - -

•+,'••••-••&• : ^ ^ :

y^i^gp^/^q^....

15

Los valores de las secciones eficaces e integrales de resonancia utiliza^dos en la relación del cadmio están dados en la tabla II. Utilizando los valo-res de \ en el centro del núcleo deducidos de la relación del cadmio para orose ha determinado el valor de la integral de resonancia del manganeso; obte-niéndose un valor de acuerdo en el dado por Macklin y Pomerance (2).

T A B L A II

Secciones eficaces e integralea de resonancia utilizadas

Mn

Au

1

So

2 200 m/seg

13.4+0,3

9 8 , 7 _ 0 , 3

T =

2

317 °K

1

1

8 °o

a

83

3

ToT

.4

.9

Tí

4

0.

4

4

5 eV

1 kT

6.7

- -

5

0.5 eV

G(E)0 (E)dE

0. 1 eV

49

6

2 MeV

E0, 5 eV

11,5

1558

7

(LR.)total(4 <5 5)+6

18,2 + 1,5

1607

8

(I.R. ) porencima delc orte delCd

ir, s

1558

Conclusión

La distribución del flujo muestra el efecto de perturbación de las ba-rras de control. La distribución XX "se ve afectada por el servo controlsituado en E-l. La posición de la barra.de control gruesa hace asimétricasu distribución vertical.

Este efecto se nota perfectamente en las distribuciones de flujo reali-zadas en todo el volumen.

16

B I B L I O G R A F Í A

1. DE JUREN y CHIN J. Phys. Rev. 9£, 191 (1955)

2. MACKLIN R. L. y POMERANCE H. S. Progress in Nuclear EnergySc. I. Vol. I. Pergamon Press . (1956).

3. ROE G. M. KADL - 1241, (1954)

4. WEALE, I. W. HYDER H. R. et al. AERE R/R 2620

5. POOLE M. J. AEREN.R.D. C. 95

6. CAMPBELL C. G. + FREEMENTLE R. G. AERE RP/R 2031

7. WESTCOTT C. M. et al. 15/P/202. 25 Conferencia de Ginebra (1958)

8. BOTHE W. , ZEIT. fur Phys. _120, 437 (1943)

9. MAYQUEZ R. E. Errores de medida (comunicación privada)JEN (1958).

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Junta de Energía Nuclear, División de Física, Madrid"Dete rminac ión de flujos en el Reactor JÉIS! - 1

MAÑAS DÍAZ, L. y MONTES PONCE DE LEÓN, J . f (1980) 16 pp. 9 f igs . 2 tabls1 cuadr. 9 refs.

El presente trabajo es el resumen de una serie de irradiaciones efectua-das para determinar la distr ibución de f lu jos de neutrones en el nucido d«lreactor JEN-!» Se han empleado sondas, de Au de 380 p. g y láninas de Mu-N'i(12 por r.iento de Ni) de 30 ing. El f l u j o epiténnico se determinó a par t i r dela relación de Cd. Como valores de las integrales de resonancia del Au y Hnse han empleado los valores dados por Hacklln y Pomerance.

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El presente trabajo es,el resumen de una serie de irradiaciones efectúa-das para determinar l a distribución de f lu jos de neutrones en el núcleo delreactor JEN-1. Se han empinado sondas de Au ds 380 jj.g y láminas de Mn-Ni(12 por ciento de Ni) de 30 mg. El -.flujo epitérmico se determinó a par t i r del a relación de Cd. Como valores de> las. integrales de resonancia del Au y Mnse han empleado los valores dados por. Macklin y Pomerancfi,

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El presente trabajo es el resumen de una serie de irradiaciones efeciua-das para detenninar la distribución de f lu jos de neutrones en el núcleo delreactor JEN-1. Se han empleado sondas de Au de 380 ] i g y láminas de Mn-Ni(12 por ciento de Ni) de-30 mg. El f l u j o epitérmico se determinó a par t i r del a relación de Cd. Como valores de las integrales de resonancia del Au y Mnse han empleado los valores dados por Hacklin y Pomerance.

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El presente trabajo es el resumen de una serie de irradiaciones-efectua-das para determinar l a distribución de f lu jos de neutrones en el núcleo delreactor JEN-1. Se han empleado sondas de Au de 380 p.g y láminas de Mn-Ni(12 por ciento de Ni) de 30 mg.' El f l u jo epitérmico se determino a par t i r dela relación de Cd. Como valores de las integrales de resonancia del Au y Hnse han empleado los valores dados por Hacklin y Pomerance.

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El presente trabajo es el resumen de una serie de irradiaciones efectua-das para determinar l a distr ibución de f lu jos de neutrones en el núcleo d^lreactor JEN-1., Se han empleado sondas, de Au de 380 p. g y láminas de Hft-fJi(12 por ciento de Ni) de 30 mg. El f l u j o epiténnico se determinó a par t i r del a relación de Cd. Como valores de las integrales de resonancia del Au y Mnse han empleado los valores dados por Hacklin y Pomerance.

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El presente trabajo essel resumen de una serie de irradiaciones efectua-das para determinar l a diátribucion de f lu jos de neutrones en el núcleo delreactor JEN-1. Se han empleado sondas de Au de 380 p.g y láminas de Mn-Ni(12 por ciento de Ni) de 30 mg. El ..flujo epiténnico se determinó a par t i r del a relación de Cd. Como valores de las. integrales de resonancia del Au y Mnse han empleado los valores dados por Macklin y Pomerance.

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El presente trabajo es el resumen de una serie de irradiaciones efectua-das para determinar la distribución de f lu jos de neutrones en el núcleo delreactor JEN-1. Se han empleado sondas de Au de 380 ]ag y láminas de Mn-Ní(12 por ciento de Ni) de-30 mg. El f l u j o epitérmico se determinó a par t i r del a relación de Cd. Como valores de las integrales de resonancia del Au y Mnse han empleado los valores dados por Macklin y Pomerance.

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El presente trabajo es el resumen de una serie de irradiaciones efectua-das para determinar la distribución de f lu jos de neutrones en el núcleo delreactor JEN-1. Se han empleado sondas de Au de 380 ]i g y láminas de Mn-Ni(12 por ciento de Ni) de'30 mg. El f l u j o epitérmico se determinó a par t i r dela relación de Cd. Como valores de las integrales de resonancia del Au y Mnse han empleado los valores dados por Macklin y Pomerance.

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This report summarized s.ev&ral irradiations that have been made to determinethe neutrón flux distributidns in the core of the JEN-1 reactor. Gold foMsof 380 }xgr and Mn4!i (i2$ de Ni) of 30 mg have been employed. The epithermalflux has been deterrained by mean of the Cd radió. The resonance integralvalúes given by Macklin and Pomerance have been used«

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Junta de Energía Nuclear, División de Física, Madrid"Determinat ion flux in the Reac tor JEN-1

MAÑAS DÍAZ, L y MONTES. PONCE DE LEÓN, J . f (.1960) 16 pp» 9 f igs . 1 t ab l s .1 cuadro.. 9 refs .

This report. summarized severa1, irradiations that havg been made to determinethe neutrón flux distributions in the core of the Jffi-"] reactor. Gold foi lsof. 380 p,gr and.Mn-Ni [*\2% de Ni)' of 30 mg have b « i employed. The epithermalflux has bsan cle+ rmi.ned by mean of the. Cd radio»-The resonance integralvalúes given by Macklvn and Pomerance have been used.

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This report .summar1'!¿ d savía-al irradiations that have been made to determinethe neutrón flux d is t r lbut iwí ' i r s the core of the.JEN-1 reactor. Go1,d forlsof 380 j igr and Mn-Ni [i?% df Ni)' of 30 mg have been pirolíiwid- The epithermalfl'í-: has benn detennined by mean of the Cd rad.k¡. l'he í^sonance integral-valúes given bv IteWin and Pomerance have been used-

JuJunta de Energía Nucíear,rMvisión de Física, Madrid ___.. ,..'Determmation flux in the Reactor JEN-1"

MAÑAS DÍAZ, L. y MONTES.PONCL DE.LEÓN, J . , Ci960) 16 pp. 9 f igs , 2 tab l s .1 cuadro» 9 refs*.

This r.eport summarized several irradiations that have buen made to determinathe neutrón fhas distributions in the core of the JEN-1 reactor. Gold foi.Tsof 380 p.gr and Hñ-Mi (12% de Ni) of 30 mg have baen ñmplo/ed. The fipithermalflux has been determined by mean of the Cd radio.: The resonance integralvalúes given by Hacklin and Pomerance have been used.

J. E.N. 83-DF/I25 HN25, HU13

Junta de Energía Nuclear, División de Física, Madrid"Dete rmina t ion flux in the Reac to r J E N - 1 "

MAÑAS DÍAZ, L. y MONTES PONCE DE LEÓN, J . , (1960) 16 pp. 9 f igs. . 2-tabls.1 cuadro. 9 refs..

Thís report summarized several irradiations that have been made to determinethe neutrón f lux distributidns in the core of the JEN-1 reactor. Gold f o i l sof 380 p,gr and Bri-Wi (j]2% de Ni) of 30 mg have been eraployed- The epi.thermalf lux has been determined by mean of the Cd radio. The resonance integralvalúes given by Macklin and Pomerance have been used.

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Junta de Energía Nuclear» División de Física, Madrid"Determinat ion flux in the Reac tor J E N - 1 "

MAÑAS DÍAZ, L. y MONTES.PONCE DE LEÓN, J . , (1960) 16 pp. 9 f igs . 2 tabls.1 cuadro. 9 refs»

Thís report aummari¿yd stiVfral irradiations that have been made to determine)the neutrón f iux dist"ibuti)rí j" ' ip. the core of the JEN-1 reactor. Gold f o i l so f 380 p.gr and Mn-Ni H?% de N!i) of 30 mg have been °mltiyté* The epi-thérmalf l " r ; has be^n detRiinned by mean of the Cd radie.. The rMsonance integral-valúes given bv ffer.klin and Pomerance have been used-

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Junta de Energía Nuclear, División de Física, Madrid"Dete rmina t ion flux in the R e a c t o r J E N - 1

MAÑAS DÍAZ, L. y MONTES. PONCE DE LEÓN, J - , (1960) 16 pp. 9 f i g s . 2 tabls .1 cuadro.. 9 refs.

This repoH: summarúed severa! irradiations that hav=i been made to determinethe neutrón f lux distributions in the core of the JlN-1 reactor. Gold foí 1 sof 380 p.gr and Hn-Ni (i2$ de M)' oí 30 mg have bmn empioyed. The epithermalf lux has bsa"! detnrmined by mean of the Cd radio»-The resonance integral,valúes given by Macklin and Pomerance ha.;s been used»

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Junta de Energía Nudears...Üivisión de Física, Madrid ,"Dete rmina t ion ílux ín íhe R e a c t o r J E N - 1 "

MAÑAS DIAZy L y MONTES. PONCt. DE .LEÓN, J . , (1960) 16 pp. 9 f i gs . 2 tabls.1 cuadro^ 9 refs..

This repnr-t summari ed severa! irradiations that nave buen made to determinathe neutrón f lus distributions in the core of the JEN-1 reactor. Gold f o i l sof 380 p.gr and Hn-Mi (12$ de Ni) of 30 mg have been ftiep]oyed. The epithermalf lux has been defermined by mean of the Cd radio. The resonance integralvalúes given by Hacklin and Pomerance have besn used*