Lab Aceite
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Universidad Nacional de Colombia, Facultad de Ingeniería
Unidad Académica de Hidráulica
Asignatura: Hidráulica básica
Entregado el 31/03/14 Docente: Ing. Pedro Mauricio Avellaneda Página 1
Determinación experimental del comportamiento del
aceite en una tubería hidráulicamente lisa
Miguel Leonardo Castellanos Rivera, Cód: 215
Pablo Alejandro Naranjo Abril, Cód: 215
Andres Fabian Sandoval Vela, Cód: 215465
RESUMEN
INTRODUCCIÓN
METODOLOGÍA
En el primer piso del laboratorio de
hidráulica se efectuaron una serie de mediciones
en columna de mercurio para las presiones de los
puntos 2 y 6 distribuidos como se muestra en la
imagen 1 para cuatro caudales teniendo un sistema
cerrado en el cual se podía medir el tiempo
necesario para que la balanza registrara una masa
de 20 kg y la temperatura del líquido circulante a
través de una tubería hidráulicamente lisa de
Bronce.
Imagen 1. Esquema general de la maquina que contiene la tubería hidráulicamente lisa (Tomada de los
gestores del informe)
Para determinar la presión en cualquier punto
que esté conectado al piezómetro es posible plantear
equilibrio en u-u’ ya que “la presión en cualquier
punto de un fluido solo depende de la profundidad a
la cual se encuentre con respecto a la superficie
libre del mismo, y la presión atmosférica será 0 al
estar trabajando en presiones manométricas o
relativas” (VILLARREAL Meglán, 2013-II), por lo
tanto:
(1)
Con esto se comprueba que las lecturas en el
manómetro corresponden a líneas de gradiente
hidráulico o piezométricas:
(2)
En el tercer piso del mismo laboratorio se
encuentran dos tablas con sus respectivas
ecuaciones que permiten hallar la densidad y la
viscosidad dinámica del aceite fluyendo en una
tubería lisa a diferentes temperaturas:
(3)
(4)
Evaluando en la temperatura medida es posible
hallar el peso específico del aceite con la fórmula
y la viscosidad cinemática .
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Dado que se tienen datos de masa y tiempo
teniendo el diámetro de la tubería es posible hallar
el caudal volumétrico que circula por el sistema y
de allí obtener la velocidad promedio a partir del
diámetro , entonces:
(5)
(6)
Teniendo L.G.H y se puede plantear la
ecuación de Bernoulli entre los puntos 2-6, de tal
manera que:
(7)
Además es posible calcular el número de
Reynolds:
(8)
Y dependiendo de si el flujo es laminar, es
decir Re<2000 el factor de fricción será:
, (9)
Mientras que para flujos turbulentos con 3000
<Re< 100000:
(10)
Como en este laboratorio se trabajó con flujos
aproximadamente laminares solo se utilizará la
ecuación (9)
La distribución del esfuerzo cortante se
calculará con la ecuación:
(11)
Y el perfil de velocidades (asumiendo que el
flujo es laminar):
(12)
Con el perfil de velocidades obtenido luego de
ajustar los datos de la ecuación (12) con una línea
de tendencia es posible obtener los coeficientes de
Coriolis α y de Boussinesq β con las ecuaciones:
Por tanto
(12)
(13)
Gracias a lo anterior debe modificarse la
ecuación de energía para cada punto multiplicando
la cabeza de velocidad por de manera que:
(14)
Y se aplica multiplicando la ecuación de
momento lineal quedando entonces .
Finalmente es posible obtener el espesor de
la subcapa laminar viscosa en la superficie
hidráulicamente lisa teniendo el esfuerzo cortante
en la pared y con ello calcular la rugosidad de la
tubería a partir de la velocidad de corte
(15)
(16)
(17)
Los incisos anteriores se resuelven para los
datos que se muestran en la tabla 1.
Tabla 1. Resumen de los datos tomados en
laboratorio (Tomada de los gestores del informe)
1 2 0,212 33 0,701 2,02
6 0,121 33 0,701 2,02
2 2 0,233 36 0,642 1,85
6 0,127 36 0,642 1,85
3 2 0,308 22 1,05 3,03
6 0,144 22 1,05 3,03
4 2 0,346 19,7 1,18 3,39
6 0,151 19,7 1,18 3,39
-Para las lecturas 1 y 2 T°=17 °C,
,
-Para la lectura 3 T°=17.5 °C,
,
-Para la lectura 4 T°=18 °C,
,
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Nótese que se presentan los tiempos promedio para
llenar 20 Kg en la balanza
RESULTADOS Y ANÁLISIS
Al evaluar las ecuaciones (2) y (6) en los datos de la
tabla 1 se obtienen los resultados que se muestran
en la tabla 2 y en la figura 4.
Tabla 2. Estimación de las líneas de energía
(Tomada de los gestores del informe)
1 2 0,21 2,23 3,32 3,53
6 0,21 0,80 1,90 2,11
2 2 0,18 2,56 3,65 3,83
6 0,18 0,89 1,99 2,17
3 2 0,47 3,73 4,83 5,30
6 0,47 1,16 2,26 2,73
4 2 0,59 4,33 5,43 6,02
6 0,59 1,27 2,37 2,96
Asumiendo que y Z=1,097 m
Con las líneas de gradiente hidráulico es
posible evaluar la ecuaciones (1), (8) y (9) y con la
columna de velocidades de la tabla 1 es posible
construir la figura 3 y la tabla 3.
Tabla 3. Estimación de las líneas de energía
(Tomada de los gestores del informe)
(m)
1 2,023 1,43 1299 0,0493
2 1,855 1,66 1191 0,0537
3 3,035 2,57 2002 0,0320
4 3,395 3,06 2239 0,0286
Para facilitar los cálculos y ya que los números
de Reynolds están dentro de la zona de flujo laminar
y en límite con el flujo en transición se asume que el
flujo para las cuatro mediciones es laminar.
Figura 2. Diagrama de Moody en la zona laminar -
intermedia (Adaptada de (McKinsey blog, 2010))
La figura 3 muestra una relación
lo cual reitera la afirmación de que el flujo es
laminar
Figura 3. ΔP/γa vs Velocidad (Tomado de los
gestores del informe)
Para graficar la distribución de esfuerzo
cortante y velocidad en la tubería se reemplazan los
datos de la tabla 1 en (11) y (12), donde puede verse
que la primera presenta un comportamiento lineal,
mientras que la segunda se presenta en forma
parabólica, teniendo entonces cuatro funciones una
por cada medición (ver figura 5).
Tabla 4. Estimación de las líneas de energía
(Tomada de los gestores del informe)
Med
1 15,87 7,94 0,00 7,94 15,87
0,00 2,21 2,95 2,21 0,00
2 18,49 9,24 0,00 9,24 18,49
0,00 2,57 3,43 2,57 0,00
3 28,60 14,30 0,00 14,30 28,60
0,00 4,09 5,46 4,09 0,00
4 34,01 17,01 0,00 17,01 34,01
0,00 5,00 6,66 5,00 0,00
Con la ecuación de las velocidades es posible
obtener la velocidad promedio calculada por
cada medición con la ecuación:
Como la sección de la tubería es circular la
integral se puede expresar como:
y = 0,7241x1,154
0,00
0,50
1,00
1,50
2,00
2,50
3,00
3,50
0,000 1,000 2,000 3,000 4,000 Δ
P/γ
o (
m)
V (m/s)
ΔP/γo vs V
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=
(18)
Así entonces para la medición 1:
10−13 + 2,9457)
Lo mismo aplica para las demás mediciones,
entonces:
De las ecuaciones (8) y (9) se obtienen los
coeficientes por ejemplo para :
Así mismo, para :
Tabla 5. Líneas y pérdidas de energía ajustadas
(Tomada de los gestores del informe)
Med punto
LGH
(m)
LE
(m)
1 2 0,701 3,324 0,417 3,741
6 0,701 1,897 0,417 2,314
2 2 0,642 3,653 0,418 4,071
6 0,642 1,991 0,418 2,409
3 2 1,05 4,830 0,351 5,181
6 1,05 2,258 0,351 2,609
4 2 1,18 5,428 0,940 6,367
6 1,18 2,369 0,940 3,308
Acorde con la tabla anterior es posible
evidenciar que a mayor caudal circule por el sistema
su velocidad y energía se incrementarán, sin
embargo puede verse que las pérdidas de energía
también aumentan; así por ejemplo para se
perderán 1,427 m de energía mientras que para
solo 3,059 m en 4 m de tubería.
Finalmente se presenta la tabla donde se
hallan la rugosidad máxima para la cual la
superficie se clasifique como hidráulicamente lisa y
altura de la subcapa laminar viscosa; puede verse
que la subcapa está por encima de la rugosidad y
que está última cumple con el requisito de estar
entre “0-0,0015 mm” (fisicaeingenieria.es)
Tabla 6. Valores de (Tomada de los gestores del
informe)
1 15,87 0,1355 2,80 1,207
2 18,49 0,1462 2,59 1,119
3 28,60 0,1819 2,03 0,875
4 34,01 0,1984 1,81 0,781
Figura 4. Resumen general del comportamiento del aceite dentro de la tubería (Tomada de los gestores del
informe)
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Figura 5. Velocidad vs radio del tubo (Tomado de los gestores del informe)
CONCLUSIONES
BIBLIOGRAFÍA
[1] AVELLANEDA, P. M. (2014 - I). Notas
de clase del curso: hidráulica Básica.
Bogotá D.C: Universidad Nacional de
Colombia.
[2] DUARTE Agudelo, C. A. (2011).
Mecánica de fluidos e hidráulica. Bogotá
D.C: Universidad Nacional de Colombia.
[3] fisicaeingenieria.es. (s.f.). Regimen de
flujo a través de tuberías. Recuperado el
Marzo de 2014, de Tabla de Rugosidad
absoluta en tuberías:
http://www.fisicaeingenieria.es/resources
/tuberias.pdf
[4] GILES, R. V., EVETT, J. B., & LIU, C.
(1994). Mecánica de los fluidos e
hidráulica (Tercera edición ed.). Schaum
Mc Graw-Hill.
[5] McKinsey blog. (18 de Octubre de 2010).
Recuperado el Marzo de 2014, de Moody
diagram:
http://www.eng.uwaterloo.ca/~stubley/I
mages/moody.PNG
[6] VILLARREAL Meglán, A. (2013-II).
Notas de clase del curso: Mecánica de
fluidos. Bogotá D.C: Universidad
Nacional de Colombia.
V1 = -26718r2 - 3E-13r + 2,9457
V2 = -31122r2 - 1E-13r + 3,4312
V3 = -49479r2 - 5E-13r + 5,455
V4 = -60449r2 - 9E-13r + 6,6645
-1,00
0,00
1,00
2,00
3,00
4,00
5,00
6,00
7,00
-1,50E-02 -1,00E-02 -5,00E-03 0,00E+00 5,00E-03 1,00E-02 1,50E-02
Velo
cid
ad
(m
/s)
Radio del tubo (m)
Perfiles de velocidad empíricos
Med 1
Med 2
Med 3
Med 4