GEODESICAS DE CURVATURA POSITIVA Y NEGATIVA.

RELACIONES BSICAS.

INDICE.

1.- LA PROYECCIN DE LA ELIPSE IDEAL EN NUESTRO ESPACIO DE VELOCIDADES. 3-9.

2.- LA INVERSIN DE LAS CURVATURAS Y LOS OPERADORES FUNCIONALES BSICOS. 10-17.

3.- LA NORMALIZACIN DEL MOVIMIENTO POR CUALQUIER GEODSICA.

LA REFERENCIA DEL REPOSO. 18-22.

4.- LAS LNEAS EQUIPOTENCIALES DEL CAMPO VECTORIAL.

EL MOVIMIENTO DEL POLO MAGNTICO. 23-25.

5.- LA INVERSIN MATRICIAL Y LAS ASIMETRAS. 26-31.

6.- LA CONDICIN DEL REPOSO Y SU IMPORTANCIA EN EL MOVIMIENTO RELATIVO. 32-34.

7.- LAS ESPIRALES GALCTICAS, LA DEFINICIN DEL CENTRO DE UNA CURVA

POR EL PRINCIPIO DEL POTENCIAL VECTORIAL, Y LA TEORA ELSTICA. 35-44.

8.- LA FUERZA EN LA ACELERACIN Y LA GENERACIN DE LA MASA COMN NEWTONIANA. 45-50.

9.- EL MOVIMIENTO COMBINADO DE LA TRASLACIN Y LA ROTACIN 8D

Y SUS PUNTOS MAESTROS. 51-55.

10.- COMO SE LOCALIZA LA POSICIN DEL CENTRO

FUNCIN DE LA VARIACIN DE LA CURVATURA. 56-60.

11.- ATRASO O ADELANTO POR CURVATURA. 61-65.

12.- EL TEOREMA DEL PUNTO MEDIO O DEL DOBLE DE LA FASE DE NORMALIZACIN. 66-67.

13.- LA CURVATURA DE LA CUERDA FUNDAMENTAL MEDIDA EN TRMINOS DE ENERGA. 68-69.

14.- LA FASE EN TRMINOS DE FRECUENCIA. 70-71.

15.- LA CURVA SIEMPRE ES LA LNEA DE MOVIMIENTO MS RPIDA. 72-74.

16.- LA ASIMETRA ENTRE LA FASE DE ADELANTO Y LA FASE DE ATRASO. 75-78.

17.- EL PENDULO, LA FRECUENCIA Y LA GRAVEDAD. 79-83.

18.- CUANTOS PNDULOS EXISTEN. LA GRAVEDAD Y LA ANTIGRAVEDAD. 84-88.

19.- LA SOLUCION A LA POSICIN RELATIVA O A LAS REFERENCIAS. 89-93.

20.- LA TRACCIN Y LA COMPRESIN SU RELACIN

CON LA CURVATURA POSITIVA Y NEGATIVA. 94-96.

1.- LA PROYECCIN DE LA ELIPSE IDEAL EN NUESTRO ESPACIO DE

VELOCIDADES.

Estudiamos el problema de la elipse y de la circunferencia en cuanto al problema que

genera el estudio de la variacin de la velocidad en geodsicas de ese estilo, y su problema

fundamental.

Al entender el problema en su planteamiento por lo general se llega a su solucin lgica,

en este caso imaginamos un arco de un cuarto de una elipse perfecta o ideal y la definimos

en el plano geomtrico corriente de Euclides, en principio sin movimiento o en 2D bsicas, y

definimos todos sus parmetros de longitud, rea y excentricidad en ese plano. Imaginemos

ahora que metemos un mvil por esa curva por el punto del apogeo y que gira de izquierdas

a derechas, con una velocidad inicial conocida normalizada para esa posicin por el principio

del potencial vectorial, as justo en ese punto el centro de la elipse por Euclides y el centro

del potencial vectorial del mvil coinciden, as la curvatura del radio imaginario euclediano

tiene la mnima curvatura para la posicin del espacio-tiempo que define la velocidad del

mvil y as su polaridad. Si yo me muevo a un punto cualquiera de la elipse, la tangente a

la elipse que define la nueva velocidad ideal por la elipse, ya no cumple el principio del

potencial vectorial desde el centro de Euclides, y de est manera como ha cambiado la

curvatura en ese trozo de arco, habr cambiado obligatoriamente la velocidad del mvil, con

lo cual con el radio de Euclides podr definir los parmetros de Euclides en un plano de

2D+1, pero no los podr definir en un plano de 2d+1 de manera lgica y exacta, si se

moviese por una circunferencia y la velocidad de entrada por la curva estuviese normalizada

a su curvatura de manera ideal la velocidad del mvil por todos los puntos de la curva sera

la misma y el radio de Euclides medira la posicin del mvil en todos los puntos por el

mismo valor. Con lo que en la elipse se produce un adelanto o un atraso incluso en el caso

de velocidad ideal inicial perfecta como si fuese una circunferencia.

Lo que debemos hacer para saber cual es la velocidad ideal exacta en cualquier punto de

la elipse es hallar el centro verdadero en el espacio tiempo general que mide su velocidad

en esa curva por el principio del potencial vectorial de manera terica ideal perfecta, para

ello simplemente se debe de pensar en que a cada punto de la elipse le corresponde una

circunferencia tangente perfecta en la cual su centro lo define la lnea ortonormada a la

tangente a la elipse desde el centro de Euclides, trazamos por tanto una recta ortonormada

desde el punto de la elipse tangente a la curva y proyectamos el centro inicial de Euclides

sobre est recta por el radio vector de posicin de la tangente elptica, de est manera

hallamos el centro verdadero en posicin de la circunferencia que mide la velocidad de ese

punto de manera exacta. No tenemos ms que estudiar la diferencia del tamao de los

vectores de posicin tericos el de Euclides con el definido por nosotros y veremos la

posicin real del mvil por la curva, y la velocidad que mide el observador para la posicin

visual a la esperada, as el radio de Euclides de la propia elipse tambin se curva, y es como

si generase una demora o un adelanto en posicin.

En unos casos se atrasar y en otros se adelantar.

Lo importante es darse cuenta de que el centro real que define el mvil por la elipse y que

mide sus velocidades de una manera exacta o en verdadera magnitud no es el centro de

Euclides sino que se mueve, si se sigue para cada punto de la elipse los infinitos puntos

seguidos del centro que define la elipse como los centros de las circunferencias tangentes a

la elipse en los distintos puntos, se llegar a definir la ecuacin del movimiento de la

variacin del centro real de la elipse y la velocidad de ese centro, es el que posiciona la

velocidad de todos los puntos de la elipse de manera constante.

As se define uno de los principios fundamentales de la fsica y de la geometra en nuestro

espacio-tiempo de velocidades.

Ocurre que para la posicin inicial y final el centro de la elipse coincide con el centro de

Euclides, para este caso, con lo que el centro dinmico real que define la velocidad real en

cada punto de la elipse sin demora entre la medida de la posicin que ve el observador y la

medida real es un movimiento de basculacin que sigue una ecuacin del todo compleja o

hipercompleja. Si un observador lo colocamos en ese centro dinmico y lo hacemos que se

mueva a la variacin de la velocidad que marca la elipse ideal desde el centro de Euclides la

sensacin y percepcin para el observador es como si el mvil estuviese quieto en posicin

relativa del espacio-tiempo incluso movindose. As es el reposo o la explicacin de cmo

algo que se mueve puede parecer que est quieto si nosotros nos movemos por una lnea

de movimiento justamente la inversa de la que define el centro. Por lo tanto se medir la

velocidad respecto de cualquier punto genrico del espacio tiempo y se normalizarla.

Este movimiento de basculacin suele definir lazos cerrados de naturaleza, parablica o

hiperblica circular, que es justo lo que hacen los planetas, las estrellas y los objetos

csmicos.

Por lo tanto si la ecuacin de la curva genrica se define como un funcional en el plano o

en cualquier superficie como f(x,y), la curva que describe su reposo la podemos identificar

como su inversa hipercompleja en nuestro espacio de velocidades por un funcional genrico

inverso. Se establece as un polimorfismo verdadero entre las medidas relativas por cada

curva en trminos de velocidad, espacio y aceleracin relativa respecto de cualquier par de

puntos de cualquiera de las dos curvas que forman el reposo relativo. La curva

hipercompleja inversa permite mantener la velocidad relativa del mvil por la curva elptica

constante, o lo que es lo mismo mantiene el campo de energa en el mismo potencial o es la

manera de mantener un campo de energa vectorial constante, o todas las posiciones

relativas de la elipse que fuesen la misma. Una lnea equipotencial, lo mismo pasa si

hacemos el estudio desde la elipse respecto de un mvil por la lnea hipercompleja. Si

imaginamos dos mviles uno por cada lnea de movimiento o geodsica relativa inversa

ocurre que para cada uno de ellos la sensacin del otro es como si estuviese del todo

quieta.

La diferencia entre el tamao de los radios de Euclides que es el de referencia y el real,

definen un radio ese radio se lleva sobre la posicin del mvil por la elipse que define

Euclides y los puntos de corte con la curva definen las posiciones reales del mvil, en el caso

de atraso por detrs y en el caso de a adelanto por delante, ahora unimos estos nuevos

puntos con el centro del observador de Euclides y el radio se habr curvado hacia adentro y

hacia fuera, definiendo la curvatura y la longitud real del espacio de medidas que definen la

posicin real del mvil. As se definen los desfases de las proyecciones y los ngulos sobre

un plano no-lineal con doble curvatura.

Como tenemos la velocidad inicial y la posicin real para cada punto de la trayectoria

elptica cuando se mete por la curva con una velocidad inicial que normaliza el apogeo, en

este caso como entra por el apogeo se ira frenando para seguir la exposicin, entendiendo

que la situacin de adelanto tambin es posible. Debemos comparar las longitudes de los

radio vectores en las distintas posiciones para hallar la ecuacin de variacin de la velocidad

por toda la elipse. Se introduce as una nueva no-linealidad, una vez definida la ecuacin de

variacin real del centro, y las ecuaciones de la aceleracin en la direccin lineal de la propia

curva, introducimos la direccin polar del giro de spin o la direccin gravitacional, y le

damos la posibilidad a la ecuacin de la variacin de la velocidad por la elipse ideal de

incrementos de impulso en la direccin de la propia direccin principal, generndose nuevas

no-linealidades, se analiza como se hizo para el caso inicial con el factor beta de

introduccin de no-linealidad y nos aparecern las ecuaciones dinmicas de variacin del

tensor de energa impulso.

Otra manera ms sencilla de saber las ecuaciones de la velocidad por la elipse si

pensamos en que el radio de la amplitud no hace modificar la velocidad del mvil por la

elipse y nos olvidamos de la 4d, es que la estudiemos como su proyeccin sobre la

circunferencia que define su radio menor o el apogeo, y con la velocidad de entrada,

estudiamos como varan la curvatura escalar y vectorial, hecho esto la abatimos sobre el

plano 2d+1, en su justa direccin y obtendremos los mismos resultados ledos de manera

diferente, en el proceso de una trayectoria elptica la velocidad no slo hace cambiar la

medida de la propia curva elptica adems cambia la posicin esperada en el abatimiento, el

propio abatimiento genera nuevos desfases en las medidas entre las posiciones reales y las

esperadas.

Se puede igualmente trabajar con la circunferencia que define el perigeo y as estudiar la

elipse con los datos de las curvaturas que nos daba la normalizacin de las geodsicas

fundamentales sobre la esfera, as se sabe de manera automtica las variaciones de

velocidades en todos los puntos de la elipse de manera normalizada, con sus fases

caractersticas, ya que la elipse no es ms que un orbital circular por una esfera

correctamente visualizado desde el punto polar de la esfera de normalizacin. De est

manera entendemos como una elipse puede ser recorrida pon un gran intervalo de

velocidades igual que cualquier circunferencia, la elipse as entendida tiene por tanto an en

su plano 2d+1 si estuvieses visto desde el punto perfecto, una curvatura escalar y una

curvatura vectorial y una ecuacin de variacin del transitorio si se supone que el apogeo

definen el orbital de salida y el perigeo del de entrada o al revs. Se pude analizar de

cualquiera de las maneras sus resultados pueden tener distinto valor pero sus significados

son siempre los mismos.

Lo realmente importante es que el centro que proyecta o mide el movimiento ideal de un

mvil por la elipse para ver su posicin exacta tiene una ecuacin de variacin no-lineal, es

como si proyectamos el centro del mvil sobre el centro de su equilibrio, la velocidad de

movimiento del mvil por la elipse medida desde el sistema de referencia del propio mvil

debe ser exactamente la misma que la del centro que define su velocidad en todos los

puntos como su verdadera, as en una elipse ideal perfecta, se produce un proceso de

aceleracin y deceleracin relativa o al revs se decelera al principio y se decelera al final de

manera no-lineal, esas fuerzas slo sern percibidas de est manera en el masa que va con

el mvil y en ningn otro punto, se demuestra as de nuevo como el centro de una

referencia no mide la energa de un mvil por una curva como ustedes la entienden sino

que el mvil que va por una curva define su propia referencia y es as su propio centro, que

gracias a Euclides todo hay que decirlo permiten definir un punto maestro que se debe

entender como complementario o conjugado del centro del mvil, si le damos movimiento al

centro todo se entender a las mil maravillas, se define as el principio del centro o el

principio del infinito, sin ms que estudiar las ecuaciones que define el mvil del centro que

normaliza todas sus posiciones en un reposo efectivo mediante el principio del potencial

vectorial. Para el mvil ser como si no se estuviese moviendo o sentir esa percepcin pero

en cambio notar cambios de aceleracin en su interior, mediante cambios de temperatura,

o variaciones de la basculacin de su polo magntico, ya que existir una relacin entre el

spin magntico de un mvil que estuviese del todo quieto y la basculacin de su polo

magntico si responde a la ecuacin de su centro ideal de movimiento. Las ecuaciones de

funcionamiento son las mismas, pero en un caso si se estudian desde el centro de Euclides

dan unos valores que no son los reales de los verdaderos que se estudian desde el centro

de la referencia que define el mvil que es la verdadera.

Se define as el principio de las referencias o se demuestra el principio de las referencias

relativas al movimiento.

La elipse puede ser el plano real de movimiento desde Euclides o una proyeccin de una

orbita esfrica sobe el plano ecuatorial, para saber esto debemos de girar el punto ideal de

Euclides o su eje de proyeccin polar la relacin entre los radios del perigeo y del apogeo si

la elipse se deforma en una circunferencia, se proceder a estudiar las caractersticas del

orbital como se ha explicado.

Con lo cual ya tenemos perfectamente estructurada la teora de campo unificado,

desmontando todos los principios fsicos y geomtricos de las teoras actuales en cuanto al

entendimiento del movimiento de la energa se refiere. Siendo la nuestra hasta la fecha la

realmente verdadera a partir de esta aparecern otras que la mejorarn.

2.- LA INVERSIN DE LAS CURVATURAS Y LOS OPERADORES FUNCIONALES

BSICOS.

Explicamos como se soluciona el problema de las valoraciones de los funcionales

peridicos, cuando llegan a puntos que el lgebra actual entiende como singulares en

general a expresiones del tipo 1/0, se explic como se deben de entender, por qu y

cmo.

El proceso de cambio de curvatura de una geodsica es el mismo que el de la

transformacin completa del espacio tiempo de una determinada dimensin espacio-

temporal. Para usar las valoraciones de cuantificacin en el operador fundamental senoidal,

debemos entender la funcin senoidal tpica con curvaturas positivas en su representacin

normal, como si empezase a disminuir su amplitud para llegar a un valor en la cual su

amplitud caracterstica es nula as se confunde con el eje x y el eje y, y a partir de ese

punto sale con las curvaturas invertidas, como se explic se puede entender en el eje de la

amplitud o en el eje la fase. Esto es muy importante para las valoraciones de los arcos si

son de curvatura positiva o negativa, o respecto de que punto se proceda a realizar la

medida de los puntos de una curva.

No slo esto sino que las escalas de las medidas en cuanto a el valor terico actual como

hace Euclides impide valorar cualquier curva en estos operadores de manera eficiente, as

los errores son descomunales en cuanto entramos en un plano de velocidades, la operacin

del funcional seno no vale lo mismo en un planeta que en otro aun en su forma lineal

simplemente por que la valoracin de pi en 3,14 no es la misma, por que no es igual la

frecuencia de giro propio, ni su tamao. Con lo cual se deben rehacer los valores del

volumen de la gravedad segn estas indicaciones.

Pero es que en una curva el operador seno de la proyeccin no se puede hacer de

manera lineal sino que tiene que tener en cuenta la curvatura de la curva de la medida y as

las variaciones de su medida relativa, en general las medidas de las velocidades de fase y

del cambio de curvatura establecen los valores de la escala de las medidas para proceder a

las cuantificaciones de los operadores senoidales.

La idea que debemos de entender es que un arco parablico o un arco hiperblico en el

seno de un plano con doble curvatura no pueden medir sus proyecciones sobre cualquier

punto del plano como hacen los operadores de Euclides, pues dependen de la forma del

plano y de la velocidad de rotacin de la dimensin, y sobre todo de la forma de la

geodsica, incluso en el mismo plano, distintas curvas no miden igual a la funcin senoidal,

auque vayan a la misma velocidad relativa.

( ) ( ) ( ) pi sensensensenf1

21

ttt pi

Este es el efecto relativista verdadero, y el problema real de medir bien a todas las

velocidades las distancias relativas, en general las fases fundamentales de la curva en su

normalizacin, definen los ngulos no lineales, y as las medidas relativas de las

proyecciones entre distintas curvas o planos con doble curvatura.

La simple frecuencia de giro hace que la proyeccin lineal de la funcin senoidal vare.

Es muy importante entender este efecto por que la inversin de las curvaturas en un

proceso dinmico de cambio completo de la forma de la dimensin espacio-temporal es

conceptualmente igual y si queremos seguir la ruta de la geodsica de transito

intradimensional en todos sus puntos de manera exacta, debemos de tener un sistema de

computacin que permita saber la cuantificacin de todos los valores relativa a todos los

dems, desde dentro de la curvatura no desde fuera, y as en todo momentos sabremos

posicionar cualquier otro punto del espacio tiempo general respecto de nosotros, con lo cual

sabremos lo que tenemos que hacer para llegar entre puntos que disten millones de aos

luz en tanto en cuanto a que orbita debemos elegir para llegar con la prdida de tiempo

relativa que estimemos oportuna.

( )

sen

sensen1

El proceso de inversin de curvaturas lleva asociadas varias no-linealidades entre

determinados intervalos similares a los explicados para la compensacin de las

normalizaciones de las geodsicas fundamentales.

La ms importante si se sigue la forma del osciloscopio es que la inversin es en el eje de

la amplitud o del radio de la orbita o en el eje de la fase de la orbita, y as estas pueden ir

desfasadas, puede entrar antes en la dimensin espacio-temporal que elijamos el espacio

que el tiempo o puede entrar antes el tiempo que el espacio, eso depende de la geodsica

elegida.

En la proyeccin elptica descrita el mvil hemos supuesto y demostrado que define un

centro relativo a su movimiento que mide todas sus velocidades en verdadera magnitud y

as las variaciones de aceleracin relativas a ese centro como las verdaderas, y as se puede

estudiar como es la medida relativa a cualquier otro punto del espacio-tiempo en concreto

uno muy importante es el centro de Euclides.

Existe otro que es igual o ms importante que el estudiado y es justo el que define la

misma circunferencia del mvil en cada punto de la elipse en su punto justo simtrico o en

el que sigue al dimetro que mide en verdadera magnitud, este punto ahora mide la misma

curva en vez de con curvatura positiva con curvatura negativa. Pero respecto del centro

mvil, convierte la curvatura positiva negativa, ya que la tangente a la curva en el punto de

normalizacin exacta no distingue si se mueve por una curva hacia adentro o hacia fuera.

Esto quiere decir que usando estos puntos se produce el cambio de curvatura de una

manera instantnea con un impulso muy pequeo en la direccin adecuada. De esta manera

tan sencilla cambiar el spin magntico resulta terriblemente sencillo, lo har prcticamente

de manera espontnea. Pero los parmetros que definen las fases relativas a cada uno de

los puntos que definen la posicin del mvil con la misma velocidad o el punto medio del

dimetro de la circunferencia de normalizacin cuando se proyecta la posicin del centro de

Euclides para esa posicin del centro verdadero define ngulos de proyeccin

completamente distintos. Que suelen ser o son complementarios de los iniciales as el

movimiento hipercomplejo del centro combinado para el mvil o el que dibuja la curva con

curvatura negativa desarrolla una curva hipercompleja de cambio de centro completamente

distinta en amplitud y velocidad que la primera desde el mvil, as el mvil hace a sus dos

puntos de equilibrio perfecto complementarios o el mismo, y en cada dimensin el

movimiento del mvil para normalizar su velocidad describe distinta ecuacin de movimiento

del centro, distintas valoraciones de las proyecciones hipercomplejas. Con la condicin de

que los dos centros vern al mvil en la misma posicin del espacio tiempo movindose a la

misma velocidad relativa respecto a los dos, as para los dos centros el mvil parecer del

todo quieto.

Este fenmeno fsico refleja el proceso de la otra dimensin o del reflejo de un cristal

transparente de una masa cualquiera. As se define la inversa de un centro relativo al

contrario o complementario que es el concepto real de la matriz inversa y de la inversin de

funciones en nuestro espacio de velocidades, la inversin de los centros las hace el mvil y

ningn otro sistema as el mvil podr definir cualquiera de los dos centros como el de su

equilibrio, y sabr lo que tiene que hacer si quiere ir hacia uno u otro, lado, as es como es

explica la asimetra completa del espacio tiempo y como no es igual escribir con la mano

izquierda que con la derecha y como no es igual lo bueno que lo malo, y como slo un

ambidiestro puro es capaz de entender las dos cosas a la vez y as diferenciarlas.

Se produce as la inversin completa de todas las normalizaciones en sus inversas o

complementarias.

Una curva circular no es de curvatura absoluta positiva, sino que es de curvatura absoluta

positiva relativa al centro interior de la curva, pero relativa justo a su opuesto es de

curvatura absoluta negativa que es relativa, y respecto del mvil no se sabe que curvatura

tiene respecto de ninguno de los dos centros si el movimiento est correctamente

normalizado.

El proceso de posicionado y de aceleracin del mvil por la curva y el de las nuevas fases

sobre la curva para saber su posicin verdadera es igual al descrito anteriormente, como

sabemos cual es la fase con respecto al centro interior se posiciona el mvil en esa fase y se

saben las posiciones de las fases relativas a cada centro en cada posicin del centro inverso.

As para el centro negativo, una posicin dada del mvil esperada, produce fases distintas

que para el centro positivo, con lo que para cada centro el mvil en su posicin verdadera

ocupar distinta posicin relativa a cada centro que para cada uno de ellos curiosamente

ser la real. As se establecen para cada curva los valores inversos de la funcin real para un

centro positivo el valor de su inversa. En unos casos se generan fases de avance y en otras

fases de atraso, que se relacionan con el aumento o disminucin del radio de posicin.

Esto ocurre como se explic simplemente por que el radio vector de posicin genrico en

una curva ideal perfecta de curvatura positiva como es la circunferencia perfecta es de

tamao constante, mientras que si se mide desde su centro inverso relativo al cuadrante

correcto, ocurre que ese mismo radio vector cambia su longitud. Se establece as otra

relacin polimrfica entre las velocidades relativas y fases a cada centro, esas relaciones en

general son inversas o es la definicin de un funcional inverso en nuestro espacio de

velocidades. Si est bien normalizado el centro inverso para cada punto el mvil por la curva

parecer del todo quieto o sin movimiento aparente incluso movindose.

Se demuestra como el valor de la inversa de 0 no es infinito, pues si el centro de la

velocidad inicial coincide con el de Euclides, y la posicin del mvil en ese momento de

entrada por la curva define dos centros que para ese caso en concreto tiene la misma fase

fundamental, si el de Euclides le llamamos por pura lgica 0, el contrario o situado a dos

veces el primero ser justo el inverso que es en este caso en concreto su infinito. De donde

si el centro positivo le llamamos la variacin del cero positivo, a el contrario ser su infinito.

La curva hace como un espejo, cuando gira las letras o pone la mano derecha como la

izquierda. En este caso su ms infinito pero le podemos llamar a este el cero negativo, y

entonces el cero positivo primero se convierte en el infinito negativo por ser el anterior el

infinito positivo.

Queda claro por tanto el concepto del infinito en nuestro espacio de velocidades y su

demostracin lgica usando la lgica del lgebra de la poesa. Pero ocurre que como el

mvil es el que provoca la inversin completa de los centros relativos en su normalizacin es

justo la unidad de la inversin por que para l su velocidad a los dos centros en este punto

es exactamente el mismo, con lo que como uno es el inverso del otro a travs del mvil que

es la unidad, se confirma que en la unidad convergen el cero y el infinito en sus formas

positivas y negativas. No tienen ms que ver el sistema desde el eje polar o darle la vuelta a

la lmina de dibujo y ahora todo el sentido positivo del movimiento se convierte en

negativo. Con lo que el +1 que reflejaba el mvil en el caso anterior en este se convierte en

-1. Un giro del plano de dibujo es lo mismo que mantener el plano y cambiar el sentido de

giro del mvil por la curva.

Se definen otros dos puntos maestros a los de los centros mviles que son justo los

ortonormados.

De tal manera que la inversin de la asimetra se convierte en otras dos, esto es lo mimo

que cuando un nmero se invierte en un espejo, con giro o sin giro en la inversin entre

puntos correlativos, y as tenemos las cuatro geodsicas complementarias o invertidas y

todas las relaciones entre sus parmetros fundamentales en la inversin.

3.- LA NORMALIZACIN DEL MOVIMIENTO POR CUALQUIER GEODSICA.

LA REFERENCIA DEL REPOSO.

Hemos explicado como una elipse normal en el plano de Euclides , para normalizarse

necesita definir en cada punto de su permetro esperado mediante el radio vector

euclediano una circunferencia perfecta en ese punto, por ser la circunferencia la geometra

ideal que en un espacio de velocidades normaliza la posicin del mvil para su centro de

manera instantnea para cualquier escala de espacio, velocidad y posicin relativa.

Comparando la direccin de las dos tangentes a las dos curvas se sabe la diferencia en

velocidad relativa que genera simplemente no medir la velocidad de un mvil desde la

posicin ideal que iguala las tangentes en direccin y sentido por tanto existe una posicin

ideal que normaliza la velocidad del mvil por la elipse. Y as las fases exactas y perfectas de

manera instantnea es decir a velocidades de infinito si se comparan con la velocidad de la

luz einsteniana, que es lo mismo que decir que incluso midiendo posiciones de objetos en

movimiento relativo a distancias de infinito medidas con un rayo de luz einsteniano estas

estuvieran por encima del infinito a velocidad nula. Solucionando el problema del infinito y la

nada desde la geometra elemental.

Se demuestra y se sabe que un mvil movindose a velocidad constante por una lnea

elptica respecto de un observador posicionado en el centro de la elipse, la medida de la

velocidad del mvil es del todo relativa a esa posicin, as que para el observador el mvil se

acelera y decelera y la posicin de su medida de posicin va desfasada con la de su

velocidad. Puede ocurrir y de hecho ocurre que en una trayectoria elptica la velocidad de

todos sus puntos medida desde el centro terico euclediano sea del todo constante,

entonces ocurre lo contrario en cuanto a la posicin relativa anterior y las fases. Una elipse

aparente en un plano de 2d+1, no es ms que una geodsica sobre una esfera en unos

casos y en otros sobre un hiperboloide de una hoja, que son las dos dimensiones espacio

temporales complementarias que generan nuestra realidad. No hay ms que hacer el

acorden de la esfera y aparece el hiperboloide y al contrario. Existe una cualidad

fundamental y es que mientras que en una esfera la frecuencia interorbital en su sentido

relativo fundamental no vara en un hiperboloide van a contra sentido. Que es la manera

ms sencilla de generar con un motor elctrico dimensiones o equilibrios del campo

magntico inverso o el hiperboloide de una hoja que es la razn fundamental de la repulsin

electromagntica en los campos de fuerzas nucleares.

Para saber la posicin que no lleva desfase con la medida de la velocidad o que este debe

ser el mnimo, lo que se debe hacer es definir la tangente a la curva, y desde ese punto

definir una circunferencia con radio el radio vector esperado al centro, donde corte la

perpendicular a la tangente se definir la posicin ideal exacta que mide la velocidad del

mvil exactamente igual que en el punto inicial o del apogeo. Se puede normalizar en

unidades de medida relativas al apogeo o al perigeo o a cualquier punto de la curva, cada

punto define un reloj distinto.

Si vamos uniendo estos infinitos puntos el mvil por la curva es ahora el que nos define la

ecuacin del observador relativo a l desde el centro que medira la velocidad relativa

constante, o lo que es lo mismo para el observador si se moviese por esa lnea

hipercompleja, su percepcin es como si el mvil estuviese quieto en posicin relativa y su

velocidad fuese del todo constante, o lo que es lo mismo para el observador el mvil estara

en reposo absoluto.

Esto es de consecuencias impredecibles por que es la solucin al problema genrico de las

referencias relativas.

La ecuacin que define el mvil del observador relativa a l es asimtrica respecto de la

que define el mvil al observador, pero hay que estudiar mejor este sistema de movimiento

relativo. Es el concepto de un polimorfismo hipercomplejo inverso.

A raz de entender este concepto se deducen muchas ms cosas, la primera es que en

funcin de la eleccin de la velocidad de normalizacin de la curva en sus puntos maestros

que son el apogeo y el perigeo, la velocidad de normalizacin adquiere el mismo significado

pero distinta cuantificacin, por lo tanto cada eje ideal de Euclides ortonormado define una

escala del reloj de referencia de normalizacin del reposo del mvil.

Si elegimos la elipse del dibujo, el eje de abcisas y, la rama de la elipse no es ms que

la rama de una parbola cartesiana que permite definir respecto del apogeo una

determinada normalizacin de la velocidad del mvil, con el tiempo propio que define esa

velocidad. Y el eje de ordenadas define otra parbola relativa a la primera en la que ahora la

velocidad de normalizacin es el eje de ordenadas x, no tenemos ms que hacer un

estudio relativo de las escalas de las dos parbolas, y tenemos las velocidades relativas del

mvil por la elipse relativa a los dos relojes fundamentales.

Con lo cual el punto que elijamos del mvil por la elipse, para su normalizacin define la

nueva posicin del observador en el centro, y la velocidad de variacin por la geodesia

complementaria o conjugada de la inicial de normalizacin o la elipse as como la velocidad

de variacin por esa lnea hipercompleja en todos sus puntos que hacen la posicin y

velocidad del mvil constante o el reposo absoluto del mvil. En la normalizacin de esa

posicin la circunferencia de normalizacin adems de definir la posicin ideal perfecta del

nuevo observador, en los puntos de corte con los dos ejes ortonormados de referencia del

tensor de energa-impulso define respecto de los puntos de normalizacin de las velocidades

relativas del apogeo y del perigeo, unas distancias de normalizacin relativas maestras, que

llevadas a el punto de normalizacin, en sus cortes con la curva definen los avances y

atrasos relativos a cada reloj de normalizacin, es as como se sabe la posicin y la

velocidad del mvil relativa a el observador del centro de la elipse en funcin de que reloj

elija para medir.

Se define igualmente la curvatura del rayo de medida de la posicin del mvil si es atraso

o si es adelanto o al revs.

Hay que entender que si se elige la lgica de que cuando se aleja se atrasa y se frena

incluso yiendo a velocidad constante, por aumentar la distancia relativa, para el reloj del

apogeo, si se supone ese punto como el inicial, el mvil se decelera y se atrasa en posicin,

para el observador del centro, mientras que para el del perigeo se acerca y se acelera, y por

tanto se adelanta, en la lgica contraria se invierten los conceptos y las variables

fundamentales y se hacen complementarias. Pero desde el centro su normalizacin en la

lnea hipercompleja, define la composicin de los relojes relativos a cada direccin maestra y

los unifica.

Cuando el mvil llega al perigeo y decide seguir la rama espejo de la primera es como si

se generase una inversin de los relojes y ahora se decelerase respecto del perigeo y se

acelerase respecto del apogeo, con los consiguientes variaciones en las cuantificaciones de

sus parmetros fundamentales.

As como se explic se define por la lnea maestra de la elipse que es la hipotenusa en su

punto medio la bisectriz no lineal de la geodsica, en el punto de corte con el arco elptico

se define el punto de inversin de los relojes relativos al observador, o lo que es lo mismo el

punto a partir del cual uno de los relojes de los ejes principales de normalizacin del tensor

energa-impulso tiene mayor importancia sobre el total o pondera de manera mayor que el

contrario. As se define dentro de la lnea maestra el punto de inversin en la misma rama

de la geodsica, y luego est la inversin respecto de cada eje fundamental del tensor. Con

lo que si se supone que gira a derechas en el caso de una escala en cuanto a la signatura,

en el sentido contrario se invierten de nuevo los conceptos y las valoraciones siendo estas

del todo cuantificables, que es lo mismo que darle un giro completo a la lmina de dibujo.

Con lo cual tenemos toda la normalizacin de la geodsica y as el estudio de su reposo

absoluto, el asunto no se queda aqu porque como se demostr la rama de una elipse, no es

ms que la funcin senoidal o cosenoidal bien entendida y normalizada, es ms es la

normalizacin correcta de estos funcionales, y su equivalencia con la funcin parablica

comn. No tenemos ms que coger el perigeo de la elipse, abatimos su rama opuesta y le

damos continuidad, se genera as una funcin de onda elptica. Si abatimos con respecto al

apogeo se genera su funcin de onda complementaria, su suma generan la onda elptica,

igual que una onda comn de radio o de luz.

Por lo tanto sabemos a partir de que punto para el observador el mvil iendo a velocidad

constante, ve como se decelera hasta una determinada posicin y luego se acelera hasta

otra, si el observador no cambia de posicin, el mvil llevar un movimiento de deceleracin

y aceleracin discontnuo o no-lineal que guardar una periodicidad en su no-linealidad, el

mvil en su referencia relativa a l mismo va a velocidad constante pero para el observador

en el centro a todos los efectos su percepcin ptica le har pensar falsamente que el

cuerpo se acelera y decelera, y as genera fuerzas centrpetas newtonianas cuando en

realidad no est generando en el interior del mvil ningn tipo de fuerza.

Resabe por tanto la velocidad del mvil relativa a cualquier otro punto de la geodsica sin

ms que establecer para el punto elegido una velocidad relativa a otro y establecerlo como

el nuevo reloj de las medidas del mvil. Con lo cual para cada posicin elegida el

movimiento del mvil a todas luces es como si estuviese en distinta posicin estando en la

misma, o como si para cada reloj fuese a distinta velocidad siendo su velocidad constante,

este efecto es el que permite el movimiento relativo o la percepcin del cambio de tamao

relativo de los objetos a nuestra posicin mientras nos movemos.

4.- LAS LNEAS EQUIPOTENCIALES DEL CAMPO VECTORIAL. EL MOVIMIENTO

DEL POLO MAGNTICO.

Una vez solucionado y entendido este problema en el movimiento slo debemos pensar

en los conceptos que genera la lgica contraria a la que se plantea como la primera y as la

correcta. Esto es debido al gusto que tenemos por la poesa que juega y entiende la

inversin de los significados y los conceptos en la escritura.

Por ejemplo como se como se normaliza la posicin del observador en el centro de una

geodsica elptica en teora en un plano de velocidades de 2d+1 y a todas luces de 2d+2, y

se como se define la lnea de movimiento del observador que hace que el mvil mantenga

fija su posicin relativa en cada punto de la elipse, slo deber relacionar el movimiento del

observador como si del polo magntico de un campo magntico se tratara o el de una

estrella o planeta corriente, y as se lo que hace para mantener todos los puntos del

permetro de su esfera en todas las latitudes a velocidad constante o por que bascula, lo

hace simplemente para mantener todas las variaciones del campo interno constantes o a

velocidad relativa nula o en reposo. Igualmente puedo pensar en que es una esfera flotando

en un fluido y as la ecuacin de basculacin del polo o del eje de inercia fundamental es

igual que la composicin de las funciones de onda que define estos estudios son del todo

equivalentes.

As las lneas equipotenciales que define una estrella o un planeta en funcin de su

frecuencia de giro propia y la basculacin de su polo magntico se definen en su

abatimiento fundamental como se explican en est teora.

Por ejemplo otra posibilidad del entendimiento es que veamos desde el centro por una

orbita del todo elptica que define la geometra euclediana, y midamos desde ese punto

curiosamente la velocidad de todos los puntos del mvil relativa como si fuese constante,

entonces ocurre justo lo contrario esto es debido a que la velocidad del mvil real por esa

curva es justo variable y la velocidad real es la que define la misma curva como si la

hubisemos normalizado para la velocidad del mvil como si fuese variable. As es como se

complementan los significados o conceptos en el movimiento.

Pero es que podemos pensar que el mvil fuese de dimensiones esfricas y que la orbita

fuese la de traslacin, as si el mvil mantiene su polo fijo, desarrollar una orbita elptica

que definir en su interior un doblete de dos funciones de onda que son las que define cada

uno de los relojes del apogeo y del perigeo, generando as la carga electromagntica. Si en

cambio suponemos que el polo magntico del mvil desarrolla una orbita o una basculacin

como la de su normalizacin para el reposo en todos sus puntos, mantendr posicin

relativa del espacio-tiempo fija, y no desarrollar movimiento de traslacin a su orbita.

Igualmente en posiciones intermedias de la orbita elptica se definen distintos valores de

las variables fundamentales de est manera si se elige ese punto. Con sus fases de

normalizacin, ser equivalente a una determinada posicin del polo magntico del campo,

y equivaldr igualmente a un determinado tamao del campo para esa posicin relativa, as

se puede saber como vara el tamao de la carga-electromagntica si se supone que el

apogeo define un tamao y el perigeo otro y la manera en la cual lo hacen, con lo cual no

deberemos ms que estimular a la carga como indican estos estudios y modificaremos el

tamao de la carga, su velocidad para ese tamao, y cualquier parmetro en funcin

simplemente de las fases fundamentales de la carga una vez normalizados correctamente.

Igualmente como estudiamos, la elipse puede ser tambin una determinada esfera

girando desde un determinado punto de visin que la haga parecer del todo elptica, con lo

que si suponemos que fuese justo el ecuador de una esfera planetaria o una estrella, resulta

que si su frecuencia propia fuese constante y as su velocidad de giro, si nos posicionamos y

la vemos como la elipse propuesta, sus cuantificaciones relativas a la nueva posicin,

variarn justo como indican la misma elipse con lo cual la inclinacin relativa del plano de la

elipse al plano polar ideal definen las variaciones relativas de la velocidad constante a su

proyeccin, y lo mismo ocurre si el ecuador no es de variacin de velocidad constante,

entonces ocurre lo contrario para su proyeccin igual que lo que hemos explicado.

Tambin se sabe as si suponemos que fuese una esfera vista desde su plano polar

perfecto y las dos circunferencias de trnsito dos latitudes de la misma esfera que gira a la

misma frecuencia de giro, el desfase relativo que sincroniza la elipse de transito entre esos

dos puntos ideales y la velocidad relativa de transito por cada latitud, el avance y atraso

relativo que se produce si se elige una velocidad de transito continua respecto del

observador posicionado en el centro de la esfera, o como tiene que variar su velocidad por

toda la orbita para que la velocidad parezca constante.

Elegida las fases relativas interorbitales la elipse se deformar como si fuesen ramas de

una espiral galctica definindose as tambin todos los parmetros de cualquier brazo de

una espiral galctica contenida en un plano de 4D o de 8D. Hay Que notar que siempre

existe un desfase relativo entre posiciones relativas incluso en la vertical inicial del reloj

entre los dos orbitales si se supone que giran a la misma frecuencia, este punto inicial

marca la fase inicial de sincronizacin relativa a cada orbital, con lo que en funcin de la

velocidad de trnsito y la fase elegida en la llegada la elipse se alarga o se acorta.

Este parmetro se define por la velocidad de salida relativa al orbital inicial el impulso

relativo de la salida y la variacin de la velocidad relativa, como hemos explicado como se

normalizan las variaciones de velocidad relativa para cualquier orbita y sus posibilidades en

funcin de la variable que adquiera ms importancia en su estudio. Con lo cual las

variaciones del observador por la lnea complementaria o conjugada que normalizan todas

las fases relativas definir todo el sistema del reposo.

5.- LA INVERSIN MATRICIAL Y LAS ASIMETRAS.

Para entender la matriz inversa y su significado tanto en lgebra como en fsica del

teletransporte deben de pensar y entender en la siguiente apreciacin del todo natural,

ustedes ponen sus dos manos una enfrente de la otra con sus palmas justas, entonces

cada dedo de una mano coincide con la de su opuesta, esto es un inversin igual que un

espejo que pone cada parte de su cara en justo su opuesta o inversa. Lo mismo pasa para

la elipse anterior, se puede hacer el espejo de una rama respecto de cada eje, que no es

ms que girar completamente o pi grados una rama, pero en un espacio de velocidades

ocurre algo todava ms sorprendente, se mantiene la forma de la lnea pero cambia el

sentido del movimiento por la lnea, o lo que es lo mismo existen dos inversiones, directas

que son las que mantienen el sentido del campo principal y luego las que lo cambian

completamente, est es la explicacin de que si ustedes colocan un imn enfrente de un

espejo, se notan las lneas de campo en su reflejo y suelen generar repulsin, o lo que es lo

mismo cuando giran en el mismo sentido generan atraccin y cuando generan en sentido

contrario generan repulsin.

En la elipse existen dos relojes de balanceo uno que se hace con el reloj del perigeo y

otro que se hace con el reloj del apogeo, y el verdadero que es el que se realiza con el reloj

composicin de los dos.

En las elipses existe un adelanto relativo entre los apogeos y los perigeos que se traslada

de la forma explicada en el polimorfismo geomtrico al movimiento de todas las dems

variables estudiadas.

Esta inversin geomtrica no es ms que una inversin matricial, o el primer tipo de

inversin, adems el eje de inversin lo definen los ejes principales del tensor de

normalizacin, con lo cual cualquier punto o eje entre estos tambin define otra inversin

con un cambio relativa de posicin relativa, la inversin la genera la simetra de los puntos

de la lnea, el sentido relativo de la inversin y el ngulo o fase de la inversin, con lo cual

se generan distintas matrices de inversin para la misma lnea inicial y todas son igual de

vlidas generando distintos valores relativos entre ellas o determinantes de campo, as se

establecen polimorfismo hipercomplejos, por que lo mismo pasa para las lneas del

movimiento del observador en el centro de la elipse, se establecen gracias a la geometra los

valores inversos o complementarios que poco tienen que ver con el lgebra propuesto

actual, y este es el verdadero. Cualquier inversin es unitaria y cumple la condicin de

normalizacin, por que entendemos la multiplicidad.

Por tanto se debe de usar la geometra ya que el giro de la inversin no es ms que la

variacin de una funcin de onda de distinta manera y es la fase de giro la fase de inversin

o el avance total que tiene el campo de energa o la funcin de onda de POYTING, para el

que prefiera.

Es el trnsito del seno al coseno, el proceso de normalizacin es un proceso o es en s las

proyecciones no-lineales de unas curvas sobre otras. As se sabe cuantificar las funciones

coseno y seno a distinta velocidad relativa.

A esta inversin la definimos como inversin directa, lo importante es darse cuenta de

que al saber analizar evoluciones del campo de energa, podemos disear espejos y cristales

para que hagan el efecto que ms nos interese por ejemplo un cristal en el cual entre una

lnea de campo de onda con una fase y una energa determinada y salga con otra

completamente distinta, luego se le pone un espejo determinado y se consigue disear un

motor fotnico-magntico. O un salto intradimensional de la energa que es lo mismo.

Vamos a estudiar la otra inversin que le vamos a llamar la inversin indirecta en esta

ponen las palmas de la mano en vez de una frente de la otra, una en contra de la otra as

ahora los dedos aparecen enfrentado como en diagonal, esta inversin es la que

llamaremos indirecta o la total, la cual en geometra en nuestro espacio de velocidades

genera las asimetras reales de las curvaturas, esto es la elipse genera en el centro de

euclediano su punto maestro de referencia o su infinito como se estudio en la cuadratura del

crculo este punto genera cuatro puntos en sus diagonales maestras que hacen que la curva

se vea de curvatura negativa, y entonces se produce la inversin total de la curva, estos

cuatro puntos son el desdoble del centro inicial, los cuales cuando llega la curva a sus

lmites en los apogeos y perigeos no permite tener continuidad lgica.

As lo que se hace es incomplexificarlos en el centro inicial para solaparlos y proceder a

comparar todas las medidas relativas. Para ellos se define la recta maestra de la elipse como

el eje de inversin o eje de giro fundamental, con lo cual aparecen las cuatro ramas de la

elipse inversa indirecta, en esta inversin se genera la inversin completa de la curva y el

sentido de la misma. Con lo que se establece un polimorfismo entre todos los puntos y

significados fsicos del primer caso en este. As se sabe como son los desfases y amplitudes

inversas de las primeras, la ecuacin del polo magntico inverso, las funciones de onda

inversa, las velocidades inversas, y todo lo que queramos. Con lo que lo inverso no su

cuantifica en lo infinito sino que tiene unas relaciones no-lineales, de est manera el

polimorfismo es completamente continuo, en la inversin ideal cambia la curvatura y a la

vez el sentido de movimiento por la curva.

Pero puede darse el caso de que se mantenga el sentido, establecindose las

equivalencias concretas relativas, hay que identificar muy bien los puntos correlativos.

En el proceso de inversin indirecta, y directa no slo aparecen los polimorfismos finales

sobre el mismo, plano sino que aparece el proceso de inversin y as son las posiciones

diferentes sucesivas que se generan sobre el plano de inversin o el eje de inversin, es un

proceso continuo.

En la inversin indirecta, se establece igualmente unas relaciones en los ejes de referencia

entre las variables que se invierten, y as se sabe cuantificar el seno inverso de una fase y

su valor relativo al directo. Con lo que se como son los ngulos de un tringulo de

curvatura total negativo y su complementario inverso o positivo o al revs.

En el proceso inverso se invierten los relojes de los ejes, y son las geodsicas que

compensan la vuelta para un viaje de ida de manera exacta en todos sus valores fsicos

relativos.

En la inversa indirecta, tambin se genera el giro relativo de la inversin en el propio

plano una vez invertida, que da de nuevo otros valores relativos y equivalentes a los dems.

Existe por tanto el polo magntico inverso que hace igualmente que el mvil se encuentre

en reposo absoluto, respecto de la dimensin complementaria o conjugada inversa, no es

ms que el proceso de intercambio de las curvaturas cuando la energa pasa de una forma

de espacio tiempo a la otra y viceversa, y que medidas fsicas fundamentales se tiene en

una dimensin de la energa y en la otra.

Todas las medidas se deben de realizar de manera geomtrica y luego se definirn as los

funcionales de NASZ. Y se cuantificarn.

La inversin directa no cambia la forma de la curvatura de la lnea principal de campo,

sino su fase fundamental, en cambio la inversin indirecta cambia las dos cosas la

curvatura y su fase fundamental.

INVERSIN DIRECTA:

11 senyseny d

INVERSIN INDIRECTA.

senyseny i

11

Y la condicin de la normalizacin intradimensional es en general:

1111111 11111 ++ id

idid yyyyyy

Se normalizan las inversas directas e indirectas en su totalidad.

La inversin de fase lleva asociado una inversin de curvaturas y de sentidos completos

del campo de energa. Hay que saber cuales son las fases inversas complementarias en la

inversin directa o indirecta relativas, para que el proceso sea contnuo y vaya por el camino

del teletrasporte correcto, la idea es que cuanto t lanzas algo hacia el futuro es por que

algo viene del futuro. Entender el futuro como pasado es lo mismo que entender el pasado

como futuro, cuando algo viene del futuro va al pasado y cuando viene del pasado va al

futuro.

11111 11

yyy

ysensenyysenseny id

En el proceso de intercambio de energa entre las dimensiones complementarias, en todos

los puntos de cambio de forma de la dimensin espacio temporal, existe el equilibrio en la

unidad y as su normalizacin exacta, otra cosa es que no pasemos por los puntos ms

eficientes y provoquemos saltos en la continuidad que provocan efectos no deseados en la

transfromacin de la energa, o que no se elija bien el tiempo reloj de transito, provocando

un cambio completo de la forma del espacio tiempo de la dimensin del equilibrio atmica

de manera demasiado rpida o demasiado lenta generando una explosin termonuclear.

El proceso de nuestra inversin polimrfica abarca cualquier tipo de curva, las complejas,

naturales e hipercomplejas, hacindolas equivalentes y as pertenecen todas a el mismo

grupo algebraico. Se establecen las correlaciones cuantitativas de manera geomtrica lgica,

y de ninguna otra, es decir se define as el operador determinante, el operador, traza, el

operador traspuesto y el operador inverso.

O lo que es lo mismo cada valor de una determinada geodsica en un determinado

tensor, lo definir una determinada escala en las medidas, y las operaciones geomtricas

lgicas para llegar entre puntos correlativos de la inversin definirn las operaciones de

trasposicin comunes tal y como las entiende el lgebra actual. De tal manera que la matriz

traspuesta en general es la matriz de inversin directa de nuestros estudios. Y los valores

propios de la matriz de inversin son los ejes de la simetra o asimetra del campo principal

o lo del abatimiento. O lo que es lo mismo las fases fundamentales de la geodsica que

definen a su vez el tensor energa-impulso de EINSTEIN. Todos estos valores se definirn y

cuantificarn de manera completamente geomtrica, son procesos evidentemente no-

lineales.

Por eso el lgebra matricial y su teora actual no funcionan ni en su forma lineal ni en su

forma no-lineal, para ninguna teora de la relatividad general que proponen las ecuaciones

de EINSTEIN como las elementales, simplemente por que nadie hasta la fecha ni haba

conseguido cuadrar el crculo ni lo haban entendido, con lo cual no haban solucionado

tampoco el concepto algebraico y fsico de la base del logaritmo neperiano, sin entender eso

no se puede dar a pi la posibilidad de la variacin de la curvatura y si no se entiende eso

no se entiende ni el movimiento ni la energa.

Nosotros hemos solucionado este problema con lo cual ahora todo va a ser mucho ms

sencillo, y los problemas no se acaban aqu sino que entramos en otra era de la humanidad,

mejorando nuestras relaciones intrapersonales.

En general cualquier lnea define por Euclides un centro con curvatura positivo, este

define en la diagonal de la recta maestra, su centro inverso, y la recta ortonormada a esta

define los centros conjugados o complementarios inversos unos de otros. En cada punto se

definen estos cuatro puntos, que a su vez definen distintas curvas de normalizacin relativas

a estos puntos maestros, pero se define uno que es el mgico que es el que define en el

punto medio de la recta maestra, su punto justo simtrico, que es su inverso que es el que

genera la asimetra completa del espacio tiempo general.

Con lo cual puedo medir la velocidad del mvil por la lnea con respecto a cualquier

sistema de referencia relativo a l es decir con respecto a cualquier otro punto del espacio

tiempo general.

Para entender en la asimetra y el concepto de lo inverso en fsica terica debemos de

pensar en un nmero cualquiera menos el 8, pues este es el ms perfecto de todos, y lo

ponemos enfrente de un espejo, entonces el punto ms cercano al espejo, se pone en su

correlativo en la otra cara, est es una forma de inversin directa, por ejemplo en el 7, y

existe la otra que es la que los mantiene fijos (inversin indirecta ), existen otras dos que

son las giradas respecto de estas pi, se demuestra que slo el nmero 8, es capaz de

confundir a las asimetras perfectas, y por eso es el nmero perfecto por excelencia o el del

APOCALYPSIS y no el 7 como alguno quiere hacer pensar falsamente. Igualmente, entre

las posiciones de las asimetras exactas, existen todas las relativas a las posiciones giradas

+-pi, se genera as la asimetra de la propia asimetra o la asimetra doble. Que es el

concepto real de la doble curvtura.

6.- LA CONDICIN DEL REPOSO Y SU IMPORTANCIA EN EL MOVIMIENTO

RELATIVO.

Solucionar la normalizacin de la velocidad relativa de un mvil con respecto a otro, a

parte de solucionar el problema de las referencias, soluciona otro mucho ms importante

que es del reposo de los cuerpos o de la energa, ya se solucion hace tiempo, entre dos

cuerpos en movimiento relativo siempre se puede definir una lnea de movimiento relativo

que hace que su distancia relativa permanezca constante an estando en movimiento. Si yo

me muevo por esa lnea har que mi velocidad de movimiento relativa a las dos lneas de

movimiento sea la mxima.

Eso es lo que hemos explicado para el caso de la elipse que lo solucionamos en el

volumen de ondas gravitacionales, la hacer que la velocidad del mvil sea del todo

constante, lo que hacemos es normalizar en una elipse una circunferencia ideal o perfecta,

por tanto el movimiento del polo magntico lo que quiere hacer o lo que refleja es su

intento por mantener las distancias relativas del campo constantes y as hacer que el mvil

est en todas las partes del permetro de la esfera a la vez, se consigue as solidificar o

generar un campo de energa autosustentado. Este es el concepto del reposo y me da lo

mismo definir la ecuacin del polo magntico por su forma hipercompleja, que por su forma

elptica, uno son la exteriorizacin del mismo equilibrio pero de distinta forma.

En el proceso de la proyeccin sobre la esfera para saber la curvatura vectorial y escalar

de la geodsica hipercompleja se siguen las indicaciones de los primeros captulos, se puede

estudiar por tanto la misma lnea de movimiento desde un plano 2d+1, 2d+2, 3d+1, o 4D.

Todo depende de que valores definamos como los de normalizacin y que fases del tensor

consideremos las de normalizacin.

Se producen as miles de geodsicas distintas para normalizar el mismo movimiento en

funcin de que punto del espacio tiempo elijamos para la normalizacin, cada una de ellas

mantendr la velocidad relativa entre el mvil y el observador como si fuese constante a un

valor que elijamos como le adecuado, con lo que tampoco se sabe con seguridad cual es el

punto real que mide la velocidad del mvil en verdadera magnitud, en funcin del punto

elegido para una velocidad determinada, si el mvil se mueve por una determinada curva,

sabremos por que curva nos tendremos que mover para mantener esa velocidad constante,

pero no sabremos si esa velocidad es la real del mvil.

As tambin sabremos o parecer como que el mvil no cambiar de posicin relativa al

observador, cuando en realidad se est moviendo. El nico que sabe con exactitud la

velocidad que lleva ser el mvil, el cual deber de realizar medidas relativas a 4 puntos

maestros, y chequearlos para saber que velocidad lleva y en que punto exacto de la

trayectoria se encuentra. Se puede hacer con un sistema de imantacin interno en la nave

espacial, y con una inclinacin relativa de los imanes, para medir el pulso de la nave, se

ponen para su tamao un emisor de luz y un espejo de rebote, sabiendo como rebota se

sabe la velocidad de la nave para su tamao, y su direccin, as tambin se controla los

cambios de direccin y sentido relativo.

Esto es lo mismo que generar reposos ficticios, o no saber en realidad cual es la

geodsica real del reposo verdadero, ya que puedo definir una geodsica relativa a un mvil

en movimiento relativa, que parezca o haga que el mvil este quieto y a velocidad constante

relativo a m, pero puedo hacer lo mismo con muchas ms, entonces el mismo mvil relativo

a cada sistema de referencia relativo a l generarn las sensaciones del reposo absoluto,

pero sern falsas o estarn engaadas. Adems cada geodsica de reposo relativa parecer

que el mvil est quieto pero lo posicionar en distinta posicin del espacio tiempo, este

efecto no lo genera la velocidad de la luz, como dicen ahora los fsicos. Y que se genera un

retardo por el efecto de la distancia relativa, eso es falso el retardo se gener simplemente

por estar en distinta posicin del espacio tiempo general, adems en el universo quien tiene

el reloj verdadero para medir la velocidad de la luz por el valor aceptado en su

cuantificacin. En general nadie, el metro y el segundo terrestre no sirven para posicionar

ningn objeto en el universo por la velocidad de la luz einsteniana. El efecto relativista

planteado por ustedes carece de rigor lgico en su generalizacin, o lo que es lo mismo

desde Marte y desde la TIERRA el SOL no se posiciona en el mismo lugar, simplemente por

que miden el espacio y el tiempo con un reloj distinto al terrestre, y por tanto la velocidad

de la luz, tambin ser distinta.

Dos cuerpos pueden hacer que un tercero parezca fijo, incluso en movimiento relativo a

los dos, cada uno lo posicionar en distinto punto que el otro, y as ninguno de los dos sabr

cual es su posicin verdadera, que es el problema de las referencias, al cual nosotros le

hemos dado solucin.

Slo existe una referencia que mide su velocidad en verdadera magnitud y es el propio

mvil, as cada mvil es su propia referencia del reposo, y se puede definir relativa a

cualquier otro. Un mvil con dos referencias y el estudio de su posicin relativa debe de ser

capaz de saber su velocidad de reposo y la forma de su equilibrio.

7.- LAS ESPIRALES GALCTICAS, LA DEFINICIN DEL CENTRO DE UNA CURVA

POR EL PRINCIPIO DEL POTENCIAL VECTORIAL, Y LA TEORA ELSTICA.

Ahora vamos a exponer el asunto de la geodsica de una manera novedosa, para

demostrar como el centro nunca define una curva sino que es la curva la que define un

centro y muchas ms cosas.

Para ello imaginamos una recta ideal terica perfecta de una longitud genrica l, por la

cual un mvil la recorre a una velocidad constante en un tiempo determinado t de un reloj

cualquiera o con un pulso el que sea.

Ahora la curvamos un determinado ngulo sobre esa recta, el cual genera una curvatura

genrica en la recta de tal manera que podemos hallar una relacin entre la recta y su

inclinacin. Uniendo los puntos inicial y final de la recta inicial que se curva, as la

proyeccin de la recta inclinada sobre la inicial, definir una variacin de la medida unitaria

de la recta inicial.

cos00 lll

La longitud del arco es la misma que la de la recta, y consideramos una flexibilidad del

material que compone la recta de un mdulo de elasticidad el que normalice este

experimento terico. Entonces ahora como la recta se ha curvado resulta que la curvatura

de la recta, provocar una aceleracin sobre el mvil que la recorre de tal manera que si

hacemos las hiptesis primeras todo el incremento de velocidad del mvil por aceleracin

centrpeta se traduce en un aumento de velocidad en la direccin y sentido de la curvatura

de la lnea, se supone un sistema de amortiguacin o magntico capaz de asegurar que esto

sea as, se supone igualmente que la velocidad de normalizacin es tal que para esa

curvatura, justo el punto de salida que define la longitud inicial es tal que en ese momento

toda la aceleracin de la curvatura es adquirida en su totalidad por le mvil, entonces nos

queda la siguiente expresin:

tavvR

vvv lfof ++ 0

20

2

Se entiende como el tiempo del reloj lo define la propia curvatura, pero lo ms importante

es como ese arco define el centro de la curva si se piensa que fuese el elemento diferencial

de una circunferencia perfecta, para ello usamos la frmula del potencial vectorial:

221

20

20 + RRvtaR

vl

Esto que significa geomtricamente, muy fcil se define en el segmento que une el punto

inicial y final o en la mitad del arco que elegimos para calcular la energa de la curva una

recta perfectamente perpendicular a ella, ahora debemos de encontrar donde corta esa

recta a otra para que se defina el geomtrico de esa curva normalizada para la velocidad de

entrada, este punto si se entiende el problema tiene siempre solucin. Para ello

simplemente debemos de pensar en la recta inicial y e nsu directriz recta inicial, se define

automticamente por geometra su direccin complementaria u ortonormada, ya que la

recta est contenida en un plano de 2D y como se mueve un mvil tenemos un plano de

2d+1, bien pues est recta se cortar con la que define el punto medio del arco de la recta

curvada, as siempre ser el mvil el que defina el centro de la curva, y en funcin de la

velocidad del movimiento y de la curva, el centro cambiar de posicin. La relacin que

existe entre la curvatura del arco y el radio de Elucides que lo define siempre guardan

relacin en el doble o la mitad.

21

22

RRR

Que es el principio fundamental de la geometra en un espacio de velocidades relativista.

Por eso en general cuando se sigue las indicaciones del desarrollo de una curva como una

recta en el movimiento terrestre y planetario, la relacin entre la velocidad lineal al

cuadrado mide la curvatura real de la velocidad de la curva, y se relaciona con el radio

terico de Euclides que desarrolla la curva se define el valor de la excentricidad de Euclides:

1

22

20

20 dadexcentrici

Rv

Rv

Con lo cual esto se cumple para cualquier curva si la vamos curvando ms con la misma

longitud inicial, ocurrir que la velocidad de salida si se normaliza para la de entrada y la

curvatura definirn distintos factores de velocidad o de curvatura, que podremos

relacionarlos relativamente entre ellos.

Ocurre que la proyeccin del punto final de la curva que lo unimos como un segmento

recto, y proyectamos sobre la directriz inicial, ir variando la longitud inicial de la esperada,

e ir disminuyendo llegando a un punto en el cual la recta justamente mida la mitad de una

circunferencia perfecta, que definir en teora la mxima curvatura de esa recta por el valor

nulo.

pipi curvallll 20cos00

Ocurre adems que cuando nosotros desarrollamos idealmente sobre la recta inicial , la

velocidad inicial y su variacin como si fuese sobre la curva, veremos como la variacin de la

velocidad en los distintos puntos es no-lineal y como si el reloj es el de la velocidad inicial, la

misma distancia ser menor por ir a mayor velocidad, la propia velocidad se ir adelantando

a su propia posicin anterior, haciendo que la recta parezca que mida menos. Esas

variaciones deben de ser muy parecidas a las proyecciones lineales, con lo cual en el lmite

de la curvatura, la curvatura tendr tanta energa para la velocidad de entrada a la curva,

que saldr de manera instantnea, por su lado opuesto, el efecto es el mismo que el que

generaba las expresiones de la velocidad a la cuarta. En ese proceso hay unas no-

linealidades de transito del cuadrado como tambin se explic.

Lo ms interesante de esta exposicin es que es la curva la que define el centro de su

equilibrio y de cmo se define ese centro.

La recta la podemos seguir curvando sin cambiar su longitud terica inicial de tal manera

que ahora se generan simetras en la deduccin del centro y este se va a cercando a el

punto de entrada por la curva.

De tal manera que para un incremento o para una curvatura de 2pi, el radio de euclides

equivalente es justo de pi. Lo cual demuestra que en realidad el radio de EUCLIDES es del

todo imaginario y por eso la teora gravitacional newton-einstein es falsa.

pipi +Rv

vvR

vvv fof

20

0

20 2

2

Si el valor del radio lo normalizamos justo para un caso particular del valor de la

curvatura, se demuestra la equivalencia entre las teoras del tensor energa-impulso y las

teoras de seal:

220

0 vvRRv

vv f pipi

La propia curva genera toda la energa para cualquier movimiento, que es lo mismo que

decamos al principio. Existe una cosa todava ms interesante, y es que a partir del valor de

fase o curvatura pi, la longitud de la recta inicial para la velocidad de normalizacin es tan

elevada que el atraso debido al incremento de energa y su desfase relativo es mayor que la

propia velocidad del movimiento, lo que demuestra el efecto de que existe un avance

relativo de la fase o un desfase o una frecuencia o una velocidad de fase para la cual el

sistema no puede ir ms rpido y de lo rpido que va se empieza a atrasar, este efecto

ocurre en cualquier turbina o rotor de cualquier dispositivo mecnico, es decir en cualquier

cosa que gire, existe un valor de giro para le cual no puede girar ms rpido y empieza a

frenarse, el efecto es el mismo que el del cambio de polaridad completa de una onda de

radio cuando se trasmite por el vaco.

Con lo que se puede establecer una clasificacin de las diferentes curvaturas de la misma

cuerda en trminos energticos y de manera totalmente adimensional.

020

220

0 vvvvvRRv

vv ff + pipi

pipi 22cos 000 curvalllll

lRRRRR

21

21

22

Se demuestra as como en realidad el radio de Euclides es la propia curva en el infinito. Y

como es la curva la que define la velocidad del movimiento, el reloj de la medida, el centro

de la medida y as la propia medida siguiendo el razonamiento contrario.

As se puede definir igualmente la curva, y los adelantos y atraso relativos que genera, al

igual que los efectos de la curvatura escalar y vectorial y los intervalos de los efectos no-

lineales de primer orden el intervalo para los de segundo y el intervalo para los de cuarto

orden, se sigue los mismos criterios que los explicados. Si la velocidad es muy alta para la

curva o si se ajusta al efecto de segundo orden, la propia curva tiende a cambiar de

polaridad o tanta energa hace que se atrase el tiempo del espacio si es el tiempo el que va

adelantado o al revs.

Est explicacin mejora las anteriores de manera exquisita, pero el asunto no se queda

hay, en confirmar todo lo explicado, sino que ahora si pensamos en un material flexible, y

que el mdulo de elasticidad lo define la curvatura a la que es capaz de deformarse la recta

inicial, la energa de la deformacin se puede medir en trminos de velocidad, o lo que es lo

mismo el mdulo de elasticidad de la materia se puede medir en trminos de energa

cintica, campos magnticos, fuerzas nucleares y trmicas, gracias a nuestros estudios.

Simplemente imaginemos que la cuerda deformada con una determinada curvatura,

pensamos que ha llegado a ese punto por que le hemos dado una fuerza como si estuviese

volando apoyada en el punto inicial de la recta, entonces ahora poniendo una fuerza unitaria

en el extremo del vuelo que es el punto final, la fuerza de la deformada medir la energa

interna en trminos de velocidad, y el momento en el apoyo la variacin de la energa

interna del material. A la vez se sabe lo que se acorta o se alarga la recta por la

deformacin en tanto por uno por la proyeccin del segmento equivalente a la deformada.

Se unifica la teora de resistencia de materiales con la mecnica relativista general, por

saber cual es la variacin de la velocidad de un mvil que se supusiese movindose por la

directriz de la curva, y as saber como es todo el sistema interno de fuerzas nucleares del

doblete magnetotrmico.

Se demuestra como la propia curva para un mvil, es un generador de energa absoluta,

por la simple curvatura de la direccin y sentido de movimiento el mvil adquiere energa, y

si entra con una velocidad inicial dada normalizada para la propia curva saldr con una

energa superior en principio el efecto de desaceleracin es igual que el de aceleracin.

Pero el mayor rendimiento de la curva se consigue no para la vuelta completa

curiosamente sino para la mitad de la vuelta se consigue la mxima velocidad de salida y as

la mxima transmisin de energa de la curva a el mvil en la siguiente mitad toda ese

incremento de energa curiosamente se consume y sale exactamente con la misma

velocidad que con la que entr. Este efecto es muy importante, por que explica como una

circunferencia en realidad no tiene un polo sino dos y compensa una parte de la orbita con

la contraria, y en la circunferencia no son todos los puntos iguales y existen dos que son los

polos de la circunferencia que son elementales bsicos o fundamentales.

En la teora de los materiales el concepto es el mismo que para flexar una barra la energa

para la mxima flexin es la mxima permitida en la barra, a partir de est la energa

necesaria para seguir deformndola es mucho menor, en muchos materiales rompe, se debe

pensar al revs y en funcin del punto donde el material se deforme con mayores

facilidades para distintas curvas definirn el punto de cambio de fase del material, o lo que

es lo mismo el cambio de elstico a plstico, lo que pasa es que el estado plstico se

identifica mejor con las no-linealidades de segundo orden. Las de cuarto orden son una

rotura completa del material. La explicacin es la misma que la del funcionamiento de dos

orbitales de transito planetario.

Pensemos en que la cuerda es suficientemente flexible y que le estamos aplicando una

fuerza para llegar a esa curvatura, y la soltamos, la cuerda tender a volver a su posicin

inicial si no a superado la primera no-linealidad, y en teora debera recorrer el arco que

define el arco curvado hasta llegar el punto de la recta inicial.

En teora si el punto en el cual se suelta es el que define la mxima velocidad para la

deformada en pi, la lnea de las distintas posiciones de la curva debiera de ser una elipse,

con lo cual cada punto de la elipse y su curvatura debieran de definir la velocidad del rayo

ptico que mide la velocidad de un punto de la elipse respecto de un observador que se

pensase que estuviese en el punto inicial de la recta.

As en principio resulta que la fuerza que deformaba el rayo ptico o la curda de velocidad

que es lo mismo es igual que la velocidad en ese punto que definamos en el caso primero,

con todos sus parmetros caractersticos, pero en este caso por ser una cuerda en principio

real, la posicin debiera ser la verdadera, y la curvatura de la cuerda es la del rayo ptico

para esa posicin, es decir los puntos de est explicacin y la primera deben de ser del todo

anlogos.

Con lo cual sabemos hasta como vara la velocidad de la propia medida de un mvil que

se moviese por cualquier curva. O lo que vara la medida que se mide hasta que llega al

medidor de seal, este efecto para nada lo define ni la masa gravitacional ni la velocidad de

la luz. Podemos y debemos tambin usar esta explicacin y este efecto para medir el

mdulo de elasticidad del medio por el que se trasmite la informacin del rayo ptico incluso

el del vaco galctico y tambin para medir la cantidad decampo magntico que existe en el

espacio-tiempo o en el vaco. O lo que es lo mismo la demora que sufre una onda de radio,

no mide el efecto doppler ni el efecto de la velocidad de la luz, sino que en realidad mide la

elasticidad del medio que trasmite la onda, dedujimos como se puede acompasar una carga

un determinado medio y su elasticidad par moverse como en una onda sin fin.

Con lo cual en funcin del punto que elijamos para soltar la cuerda se llegar al punto

final con distinta velocidad, o lo que es lo mismo el perigeo de la orbita elptica puede ser

variable.

O lo que es lo mismo en funcin del arco de la deformada la velocidad de movimiento por

la elptica es completamente distinto, pero si est bien definido y normalizado la curva

elptica no ha cambiado su forma.

Igualmente cada arco deformado no representa ms que rayos proyectivos en los cuales

vara la velocidad de la proyeccin, que es la solucin al problema que tenamos en los

primeros volmenes donde se plante el problema terico. Y tambin son los brazos de una

espiral galctica para el que le guste, no slo esto sino que las cuerdas deformadas son los

puntos que mejor sincronizan el centro si ahora pensamos al revs con que fuese el punto

inicial de la cuerda con los puntos del permetro de la circunferencia, o las direcciones que

mejor trasmiten las fuerzas si de una rueda corriente pensamos.

Nosotros as dibujamos la elptica ideal perfecta que debiera de producirse en un

movimiento en el cual se suelta la cuerda y fuese lo suficientemente flexible, entonces

ocurre que relativas a la directriz exacta elptica si hacemos la medida de la cuerda como

que se alarga debido a la fuerza en ese punto que es lo mismo que alargar la longitud el

trozo que debiera de acortarse por incremento de velocidad debido a la curvatura, se define

el brazo de la espiral, as se pueden definir dos tipos de brazos galcticos los que se definen

hasta pi de curvatura, y las distancias entre los brazos son las fases relativas a cada

posicin de la elipse equivalente, y los brazos que son mayores que pi, cuanto ms

curvatura tenga el brazo ms energa pero hay zonas en las cuales el brazo le ocurre lo

mismo que a la circunferencia toda la energa de una parte si es positiva es la negativa del

otro a partir de una determinada fase.

Se definen las espirales conjugadas de las que define el rayo ptico que son los que se

definen como si la cuerda se soltase, y los puntos consecutivos definiesen tambin brazos

galcticos, como la cuerda inicial la definimos sin principio ni final conocidos por no saber la

escala de su longitud, todos estos rayos curvos son abierto so no tienen ni principio ni final

y as se pueden identificar con ramas elpticas. Aparecen como caracoles, adems por el

efecto elstico del rayo cuando llega a la posicin que define el punto final del equilibrio, lo

rebasar y el rayo en el fondo ser una orbita de transito entre dos orbitales distintos en los

cuales la elipse ideal se va adelantando o atrasando el perigeo en funcin de los desfases

que lleve la velocidad del medio de transito, o lo que es lo mismo el medio provoca una

deceleracin o aceleracin del mvil o la carga que hace que los puntos esperados de

entrada en orbita se atrasen o se adelanten, en general se pude afirmar que este problema

se debe no a la transmisin de la seal de posicionado del mvil, sino a el efecto de

rozamiento del vaco galctico en el cual si hay variacin del campo magntico entre

distintos puntos a todos los efectos es como si hubiese energa y por tanto modifican la

velocidad del mvil, lo mismo pasa si existen variaciones de temperatura del vaco.

Las ecuaciones bsicas de normalizacin son las aqu explicadas, el brazo galctico que es

igual que una lnea de equilibrio en el interior de un tomo, mide la velocidad de variacin

de la curvatura escalar relativa a la vectorial, por tanto puede tener entendimiento en el

plano 2d+1 o en el plano 3d+1, pues la espiral puede subir igual que se explic en el caso

de los toboganes en la esfera, o lo que es lo mismo cada tipo de brazo galctico tiene su

correspondiente gravedad equivalente, y son visualizaciones de las mismas curvas en las

cuales los parmetros bsicos se comparan entre ellos de distintas maneras.

En el centro de las galaxias tampoco es necesario que exista masa gravitacional es ms

las galaxias del tipo espiral son las que invalidan la teora de Newton automticamente por

que para Newton slo la fuerza centrpeta genera orbitas cerradas y nunca abiertas.

Entonces por que existen orbitas de transito entre planetas abiertas, y como se pude saber

la fuerza centrpeta en una orbita abierta, si es por principio imposible variar por la fuerza

centrpeta el plano gravitacional y el radio orbital.

El punto central de una galaxia espiral es igual de importante que el punto final, si en el

final no existe masa gravitacional en el inicial tampoco tiene por que existir, que es lo mismo

que decir que las galaxias circulares no existen agujeros negros en su centro simplemente

por que no es el centre el que define el movimiento de los cuerpos sino que son los cuerpos

los que definen los centros geomtricos para sincronizar medidas. Hemos demostrado el

concepto del reposo absoluto y relativo.

En el centro de los cuerpos no es necesario que haya nada como el hueo de un melocotn

y si hay como el centro de una naranja, se come igual que la corteza o que otro punto

cualquiera de ella, con los planetas pasa lo mismo t puedes ir a el centro, puede estar

hueco o lleno de materia, pero siempre podrs llegar a l igual que a cualquier otro punto

de la tierra, los centros son puntos que no presentan singularidades ni fsicas ni

geomtricas, por que en el momento en el que se presentan el mismo generar otro para

solucionar su posible indeterminacin.

El principio de las espirales o los rayos proyectivos no-lineales es el de que se establece

una relacin polimrfica entre la deformacin de la cuerda para distintas posiciones, su

energa interna su velocidad relativa, su gravedad, su aceleracin, su elongacin o

acortamiento relativa a la directriz esperada, genera el desfase relativo entre la posicin

esperada para una velocidad y su posicin real.

As es como las posiciones esperadas en un movimiento elptico se deforman an ms, o

es como se definen las orbitas interorbitales no-lineales entrando en no-linealidades

recurrentes.

Una vez solucionado y entendido esto, lo nico que debemos de pensar en un orbital

espiral como si fuese la mxima curvatura el orbital de salida y la velocidad de salida la

fuerza que genera la curva por su deformada como la velocidad equivalente para ese punto,

entonces se desarrolla una geodsica en la cual se saben todos los datos, sin ms que

identificar puntos del polimorfismo equivalentes, as se intercambian las posiciones

complementarias por sus valores contrarios y se saben todos los parmetros fundamentales

en todos los puntos de la geodsica el ms importante es el de la velocidad de variacin de

la fase relativa entre la curvatura escalar y la curvatura vectorial, que la regula la fase polar.

8.- LA FUERZA EN LA ACELERACIN Y LA GENERACIN DE LA MASA COMN

NEWTONIANA.

Hemos analizado como es el proceso del estudio de distintas geodsicas bsicas llegando

a su generalizacin. En el transitorio entre dos posiciones de una curva cuando aumenta la

velocidad de movimiento de un mvil o partcula, imaginemos uno ideal de masa de una

unidad especfica en la escala en magnitud que ustedes quieran.

En el proceso de transmisin de energa relativa entre la curva o el espacio-tiempo y el

mvil debido al cambio de curvatura de est, es un proceso de aceleracin no-lineal por la

longitud de la curva que hace que evidentemente la fuerza no centrpeta sino en la direccin

de la curva valla aumentando de manera proporcional a la variacin de la velocidad por la

curva, la curvatura y su forma define la grfica de variacin de la velocidad por la curva, as

dentro de la expresin centrpeta de la variacin de la velocidad, existen distintas no-

linealidades relativas al proceso de la propia velocidad de variacin de la aceleracin de la

fase de transmisin de la energa relativa entre la direccin y sentido de la curva y las del

mvil que la recorre.

As se puede analizar la variacin de la fuerza que sufre el mvil en la direccin y sentido

que provoca trabajo que es la del propio movimiento y ninguna otra segn newton y todos

nosotros. Con lo cual en ese proceso la energa de la curva se puede medir por la variacin

del trabajo del mvil por la curva y la potencia de la curva por la variacin del trabajo por

unidad de tiempo, con lo que en el anlisis y estudio de la variacin de la aceleracin del

mvil por la curva se estudian todos los parmetros a la vez.

Cada curva tiene distinta potencia en trminos newtonianos, entonces si trabajamos con

la expresin de la fuerza comn:

amFR

vaamF l

12

20

Newton supone que la masa del mvil es un valor escalar, y este es su fallo fundamental

ya que es un valor completamente vectorial y adems en el proceso de movimiento del

mvil por la curva, si entra con unos valores determinados de masa y velocidad, saldr con

otros distintos, nosotros hemos hecho el estudio trabajando slo con la posibilidad de

variacin de la variable velocidad y luego la hemos relacionado con la curvatura y el espacio

de la curva suponiendo que la variable masa permaneca invariable en ese movimiento, pero

podemos pensar al revs. Y en un ca