61280668 Termodinamica Isidoro Martinez Termodinamica Basica y Aplicada
Fa0405 tema03 termodinamica atm
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1
TEMA 3 TERMODINAMICA DE LA ATMOSFERA
• Ecuación de estado del gas ideal. Mezcla de gases• Trabajo y calor. Primer principio de la Termodinámica• Cambios de fase• El concepto del paquete de aire. Procesos: procesos adiabáticos.• El vapor de agua: Aire húmedo. Saturación• Procesos del aire húmedo. Diagramas• Estabilidad vertical
Ambiental
Física
Equipo docente:Alfonso Calera BelmonteAntonio J. Barbero
Departamento de Física AplicadaUCLM
2
GASES IDEALESECUACIÓN DE ESTADO
TMR
Vm
VRT
Mm
RTVn
p 11 KkgKJ
MR
r
Vm
mV
v
11314.8 KkmolkJRnRTpV
rTpv
0q 0q
0w
0w
wqdu
PRIMER PRINCIPIO
Sistema
Ambiental
Física
3
PROPIEDADES DE UN SISTEMA
Entalpía específicaEnergía interna específica u pvuh
Calores específicos
pp T
hc
vv T
uc
dvpw
Trabajo
Relación entre los calores específicos para un gas ideal
rTrdTd
vpdTd )( rcpvu
dTd
dTdh
v
Relación de Mayer rcc vp
Ambiental
Física
4
dvpdTcq v
APLICACIÓN DEL PRIMER PRINCIPIO A UN GAS IDEAL
dpvdTcdpvdTrcdpvvpddTcq pvv )()(
dvpdpvvpd )(
dpvdTcq p
dpvdvpdudh dpvdhq
Ambiental
Física
5
V
RTnp i
i
V
nRTp
......21
i
ii
ii
nnn
ny
n
n
p
pFracción molar
La presión parcial de cada componente es proporcional a su fracción molar
MEZCLA DE GASES IDEALES. MODELO DE DALTON
• Gas ideal formado por partículas que ejercen fuerzas mutuas despreciables y cuyo volumen es muy pequeño en comparación con el volumen total ocupado por el gas.
• Cada componente de la mezcla se comporta como un gas ideal que ocupase él sólo todo el volumen de la mezcla a la temperatura de la mezcla.
• Consecuencia: cada componente individual ejerce una presión parcial, siendo la suma de todas las presiones parciales igual a la presión total de la mezcla.
Ambiental
Física
6
FASE: Estado de agregación físicamente homogéneo y con lasmismas propiedades.
CAMBIOS DE FASE: Calor latente de cambio de estado
CAMBIOS A PRESIÓN CONSTANTE: Entalpía de cambio de estado
Agua:L V 540 kcal/kg
S L 80 kcal/kg
Ambiental
Física
7
T (ºC)
q
0
hielo
hielo +
agua
CAMBIOS DE ESTADO DEL AGUA
Ejemplo: agua a 1 atm sometida a un calentamiento continuo
100
agua vapor
agua +
vapor
80 kcal/kg
540 kcal/kg
1 kcal/kg·ºC
Los cambios de estado llevan asociados intercambios de energía:
calor latente de cambio de estado
Cuando el cambio de estado es a presión constante entalpía de cambio de estado
El cambio líquido vapor lleva asociado un gran intercambio de energía!
0.5 kcal/kg·ºC
Ambiental
Física
8
Aire húmedo: aire seco + vapor de agua
Aire seco Aire húmedo Aire saturado
Presión de vapor (tensión de vapor)
Presión de vapor de saturación: función de T
Líquido
Vapor
El aire húmedo en contacto con agua líquida se describe con arreglo a lasidealizaciones siguientes: 1) El aire seco y el vapor se comportan como gasesideales independientes. 2) El equilibrio de las fases líquida y gaseosa del aguano está afectada por la presencia de aire.
(COMPOSICIÓN AIRE SECO: Véase Tema 2)
Ambiental
Física
9
Ambiental
Física
0.000
0.020
0.040
0.060
0.080
0.100
0 10 20 30 40 50
P (
ba
r)
T (ºC)
Presion de vapor del agua (liq) en funcion de la temperatura
Diagrama de Fases. Curva líquido-vapor (agua)
Coordenadas punto triple: 0.01 ºC, 0.00611 bar
0.024http://www.lsbu.ac.uk/water/phase.html
Diagrama fases agua
http://www.chemistrycoach.com/Phase_diagram.htm
Properties of Water and Steam in SI-Units(Ernst Schmidt)Springer-Verlag (1982)
SATURACIÓN:
Coexistencia de fase líquida y fase gaseosa siendo la presión de vapor igual al valor indicado por la curva de equilibrio líquido- vapor a cada temperatura
Presión de vapor (tensión de vapor)
10
Ambiental
Física
0.000
0.020
0.040
0.060
0.080
0.100
0 10 20 30 40 50
P (
ba
r)
T (ºC)
Presion de vapor del agua (liq) en funcion de la temperatura
T (ºC) P (bar)0.01 0.006115.00 0.0087210.0 0.0122815.0 0.0170520.0 0.0233925.0 0.0316930.0 0.0424635.0 0.0562840.0 0.0738445.0 0.09593
Interpolación lineal
12
12
11 PP
TT
TTPP i
i
barCP 06632.0)º38(
1 2 i
11
Relación entre presión parcial de vapor de agua, presión total y humedad específica:
La presión parcial ejercida por un constituyente de una mezcla de gases es proporcional a su fracción molar (Dalton)
pw
w
MmMm
M
mm
p
Mm
Mm
Mm
p
ssv
vv
s
v
s
s
v
v
v
v
v
1
s
v
mm
w kg vapor/kg aire seco Masa de vapor de agua
Masa de aire seco =
Razón de mezcla
Humedad específica o
s
s
v
v
v
v
v
Mm
Mm
Mm
y
pw
wpv
622.0s
v
MM
CONTENIDO DE HUMEDAD EN EL AIRE
Ambiental
Física
12
Una masa de aire contiene vapor de agua con una razón de mezcla 6 g kg-1, siendo la presión total de la misma 1018 mb. Determinar la presión de vapor.
mbpw
wv
p 7.91018622.0006.0
006.0
Determínese la humedad específica de una masa de aire donde la tensión de vapor de agua esde 15 mb, siendo la presión total 1023 mb.
oairekgvaporkgpp
pw
v
v sec/00926.0151023
15622.0
. . . .
. . . .
. ..
.
.. ..
.
.
.
..
EJEMPLOS
Ambiental
Física
13
vs
vs
s
v
s
s
s
hmm
hmH
mH
mH
vs hwhh
Específica(kJ/kg aire seco)
vs HHH vvss hmhm Entalpía de mezcla
Nomenclatura:
Subíndice s: se refiere al aire seco
Subíndice v: se refiere al vapor de agua
Calor sensible:
Contenido de energía de una masa de aire debido a la temperatura del aire
Se expresa en kJ/kg aire seco o en kcal/kg aire seco (magnitud específica). El calor específico del aire seco es 0.24 kcal/kg
Calor latente:
Contenido de energía de una masa de aire debido al vapor de agua que contiene
http://www.shinyei.com/allabout-e.htm#a19
Representa el calor necesario para vaporizar el agua contenida en la masa de aire
Ambiental
Física
14
Humedad relativa: cociente entre la fracción molar de vapor de agua en una muestrade aire húmedo y la fracción molar de vapor en una muestra de aire saturado a lamisma temperatura y la misma presión de la mezcla.
pTsatv
v
y
y
,,
pyp vv
pyp satvsatv ,, pTsatv
v
p
p
,,
Forma alternativa 1:
Forma alternativa 2:
En la atmósfera de la Tierra p >> pv,sat
p
p
pp
pw satv
satv
satvsat
,
,
,
pp
ppp
w v
v
v
satww
Ambiental
Física
15
EjemploConsidérese una masa de aire a 1010 mb y 20 ºC cuya presión parcial de vapor es 10 mb. Calcúlese su humedad relativa, su humedad específica y la humedad específica de saturación.
P
T
pv
pv,sat
w
wsat
T (ºC) P (bar)0.01 0.006115.00 0.0087210.0 0.0122815.0 0.0170520.0 0.0233925.0 0.0316930.0 0.0424635.0 0.0562840.0 0.0738445.0 0.09593
%)43(428.039.23
10
,,
pTsatv
v
pp
00622.0101010
10622.0
v
v
ppp
w kgkg-1
0147.039.231010
39.23622.0
,
,
satv
satvsat pp
pw kgkg-1
Ambiental
Física
16
Ambiental
Física
Punto de rocío: Temperatura a la que debe enfriarse el aire (manteniendo constante su presión y su contenido en vapor) para alcanzar la saturación.
0.000
0.020
0.040
0.060
0.080
0.100
0 10 20 30 40 50
P (
ba
r)
T (ºC)
Presion de vapor del agua (liq) en funcion de la temperatura
Temperatura de rocío 13.8 ºC
0.012
Ejemplo. Masa de aire húmedo evolucionando desde 40 ºC hasta 10 ºC (pv = 20 mb, presión constante 1010 mb)
v
vC pp
pw º40
10126.0020.0010.1
020.0622.0
kgkg
v
vC pp
pw º10
10748.0012.0010.1
012.0622.0
kgkg
El aire mantiene suhumedad específicapero aumenta lahumedad relativa
17
PROCESO DE SATURACIÓN ADIABÁTICA
El aire fluye a través de un conducto perfectamente aislado donde existe un depósito de agua abierto al flujo de aire. A medida que circula, el aire aumenta su humedad específica hasta alcanzar saturación si el contacto aire agua es lo suficientemente prolongado.
T1
1
T2
2
Sobre saturación adiabática y humedad http://www.taftan.com/xl/adiabat.htmhttp://www.shinyei.com/allabout-e.htm
Temperatura de saturación adiabáticaT2 = Tsa
Aislamiento adiabático
La entalpía del aire húmedo se mantiene constante. Como consecuencia, la temperatura disminuye a la salida.
Ambiental
Física
18
PSICRÓMETRO
)()(
)()(')()(
saliqv
saliqsavssas
ThTh
ThThwThThw
Determinación de la humedad específica w del aire húmedo a partir de tres propiedades de la mezcla: presión p, temperatura T y temperatura de saturación adiabática Tsa
seco
T
Temperatura bulbo húmedo Temp. saturación adiabática
Diagrama psicrométricosaT
húmedo
)()(
'sag
sav
TppTp
w
M J Moran, H N Shapiro. Fundamentos de Termodinámica Técnica. Reverté (1994)
Ambiental
Física
19
Vmm vs Densidad del aire húmedo (kg/m3)
vs mmV
v
1
Volumen específico (m3/kg)
w, pv
T (seco)
h
T (húmedo)
v
Diagrama psicrométricoCONSTRUIDO PARAUNA PRESIÓN DADA
Ambiental
Física
20
Ambiental
Física
21
Ambiental
Física
EJEMPLO.Una masa de aire a 30 ºC con 30% de humedad se somete a un proceso de saturación adiabática.Después se enfría hasta 13.5 ºC y posteriormente se calienta hasta que su temperatura alcanza 19 ºC. Determínese su humedad relativa y lavariación en su humedad específica.
30 ºC
30%
18 ºC
13.5 ºC
19 ºC
0.080
0.095
= 0.095-0.080 =
= 0.015 kg·kg-1
22
Es un volumen de aire cuya composición permanece aproximadamente constante, desplazándose geográficamente y a través de la atmósfera como una unidad diferenciada.
• Se encuentran térmicamente aislados de su entorno y su temperatura cambia adiabáticamente cuando ascienden o descienden.
• Se encuentran a la misma presión que su entorno a cada altura, por lo que se supone existe equilibrio hidrostático.
• Se mueven lo suficientemente despacio como para suponer que su energía cinética es una fracción despreciable de su energía total.
PAQUETE DE AIRE
La mezcla por difusión molecular es un fenómeno importante en los primeros centímetros de altura y por encima de los 100 km. En los niveles intermedios la mezcla vertical es consecuencia del intercambio de masas de aire bien definidas (“paquetes de aire”) cuyas dimensiones horizontales se encuentran comprendidas desde los centímetros hasta la escala del tamaño de la Tierra.
MODELIZACIÓN DE LOS PAQUETES DE AIRE
Ambiental
Física
23
PROCESOS DE SATURACIÓN ADIABÁTICA Y PSEUDOADIABÁTICA
Aire húmedo
Aire saturado
Proceso adiabático
Condensación
Todos los productos de condensación permanecen
en el paquete de aire
Los productos de condensación (todo o parte) abandonan el paquete de aire
Proceso adiabático saturado
Proceso pseudoadiabático
Ambiental
Física
24
ECUACIÓN HIDROSTÁTICA
dz
gSdz z p
S
Masa de aire contenida en dz: dzS
Peso de aire contenido en dz: dzSg
Fuerza de presión neta:
Ascendente: pS
Descendente: )( dppS
dpSdppSpS )(
La fuerza de presión neta está dirigida hacia arriba, ya que dp es una cantidad negativa
Fuerzas de presión: p+dp
-Sdp
Columna aire, densidad
Ambiental
Física
25
ECUACIÓN HIDROSTÁTICA (Continuación)
Suponemos que cada película de aire está muy cerca del equilibrio
El peso equilibra las fuerzas de presión
dzSgdpS gdz
dp
v
1
En función de volumen específico:
dpvdzg
dz
gSdz z p
S
p+dp -Sdp A
mbiental
Física
26
Aire húmedo == aire seco +
+ vapor de agua
vsvs
Vmm Densidad del
aire húmedo:
s: densidad que la misma masa ms de aire secotendría si ella sola ocupase el volumen V
v: densidad que la misma masa mv de vapor de aguatendría si ella sola ocupase el volumen V
Densidades “parciales”
V ms mv
TEMPERATURA VIRTUAL
Gas ideal
Ley de Dalton vs ppp
Trp sss
Trp vvv Tr
pTrpp
v
v
s
v
Ambiental
Física
27
Tr
p
Tr
pp
v
v
s
v
Definición: Temperatura virtual Tvirtual
La ecuación de los gases se puede escribir entonces como:
La temperatura virtual es la temperatura que el aire seco debe tener para tener la misma densidad que el aire húmedo a la misma presión.
El aire húmedo es menos denso que el aire seco la temperatura virtuales mayor que la temperatura absoluta.
Densidad delaire húmedoConstante
del aire seco
Presión delaire húmedo
622.0s
v
v
s
M
M
r
r
virtuals Trp
1111ew
wT
pp
TT
vvirtual
1111
p
p
Tr
p
r
r
p
p
Tr
p v
sv
sv
s
11pp
TT
vvirtual
Ambiental
Física
28
Ambiental
Física
La temperatura potencial de un paquete de aire se define como la temperatura que dicho paquete alcanzaría si fuese expandida o comprimida adiabáticamente desde su presión inicial hasta una presión estándar p0 (generalmente se toma p0 = 1000 mb).
TEMPERATURA POTENCIAL
rTvp
0p
dpTdT
r
cp
p
p
Tp
pdp
TdT
r
c
00
lnlnppT
r
cp
0ppT r
cp
286.01004
287
11
11
kgKJ
kgKJcr
pAire seco
0 dpp
rTdTcp
pcr
pp
T
0
286.0pconstanteT
0 dpvdTcq p
29
Proceso adiabático
0 dzgdTcq p
Primer principio
Ecuación hidrostática
dpvdTcq p
dpvdzg
sposecaire c
gdzdT
g = 9.81 ms-2
cp = 1004 Jkg -1K-1
s = 0.0098 Km-1 = 9.8 Kkm-1
GRADIENTE ADIABÁTICO DEL AIRE SECO
Ambiental
Física
30
Una vez alcanzada la saturación se libera en el seno del paquete de aire el calor latente de cambio de estado, y a partir de ese momento la disminución de la temperatura con la altura se hace menor.
Gradiente adiabático del aire saturado: tasa de disminución de la temperatura con la altitud para un paquete de aire saturado en condiciones adiabáticas. Se define como:
tasairesat dz
dT
Valores típicos: 4 Kkm-1 para las proximidades del suelo 6-7 Kkm-1 para la troposfera media
GRADIENTE ADIABÁTICO DEL AIRE SATURADO
Ambiental
Física
31
1000
600
100
200
300
400
800
0
10
100 200 300 400
P (m
b)
T (K)
=100K =200K =300K =400K =500K
DIAGRAMA PSEUDOADIABÁTICO
286.0pconstanteT
Ejemplo. Una burbuja de airea 230 K se encuentra en el nivelde 400 mb y desciende adiabáticamente hasta el nivelde 600 mb. ¿Cuál es su temperatura final?
230 KDescenso adiabático
constante
Línea de igual temperatura potencial
259 K
Ambiental
Física
32
Ambiental
Física
33
Ambiental
Física
Líneas continuas rotuladas en K: Adiabáticas secasSon líneas de temperatura potencial constante ( cte)
Líneas discontínuas rotuladas en K: Pseudoadiabáticas (para aire saturado, bulbo húmedo cte)
Líneas continuas rotuladas en g/kg: Líneas de razón de saturación constanteEstán rotuladas con la razón de saturación ws.
34
EjemploUna masa de aire a 1000 mb y 18 ºC tiene una razón de mezcla de 6 gkg-1. Determínese su humedad relativa y su punto de rocío (diagrama en pagina siguiente)
USO DEL DIAGRAMA PSEUDOADIABÁTICO
* Localización en el diagrama pseudoadiabático (punto rojo) por coordenadas T, p.
* Lectura de la razón de mezcla de saturación. Véase que ws = 13 gkg-1
* Humedad relativa %)46(46.0136
satww
* Punto de rocío: trazamos una horizontal en la ordenada de 1000 mb hasta encontrar la línea de razón de mezcla rotulada con el valor de la razón de mezcla actual (6 gkg-1). Le corresponde una temperatura de 6 ºC, es decir, a esa temperatura un contenido en vapor de 6 gkg-1 es saturante y por lo tanto condensará.
Ambiental
Física
35
ws = 13 gkg-1
6 ºC18 ºC
1000 mb
%)46(46.0136
sww
Punto de rocío
EjemploUna masa de aire a 1000 mb y 18 ºC tiene una razón de mezcla de 6 gkg-1. Determínese su humedad relativa y su punto de rocío
Ambiental
Física
36
NIVEL DE CONDENSACIÓN
Se define como el nivel en que un paquete de aire húmedo que asciende adiabáticamente llega a estar saturado.
Durante el ascenso la razón de mezcla w y la temperatura potencial permanencen constantes pero la razón de mezcla de saturación ws va disminuyendo progresivamente (ya que la temperatura va disminuyendo) hasta que su valor se hace igual a la razón de mezcla actual w.
Ambiental
Física
37
• En un diagrama pseudoadiabático el nivel de condensación por ascenso de un paquete de aire se encuentra en la intersección de:
• la línea de temperatura potencial que pasa a través del punto localizado por la temperatura y presión del paquete;
• la línea de temperatura potencial equivalente (es decir la pseudoadiabática) que pasa a través del punto localizado por la temperatura de bulbo húmedo de la masa de aire y presión correspondiente a la masa de aire;
• la línea de relación de mezcla de saturación que pasa por el punto determinado por la temperatura de rocío y la presión de la masa de aire.
REGLA DE NORMAND
Ambiental
Física
38
Paquete de aire con presión p, temperatura T, punto de rocío TR y
temperatura de bulbo húmedo Tbh.
constante
sat constante
wsat constante
1000 mb
p
T
T TR
Nivel de condensación
Tbh
bh
p
Ambiental
Física
39
EJEMPLO 1. Nivel de condensación
A) Un paquete de aire de temperatura inicial 15 ºC y punto de rocío 2 ºC asciende adiabáticamente desde el nivel de 1000 mb. Determínese el nivel de condensación y la temperatura a dicho nivel.
B) Si el paquete de aire sigue ascendiendo por encima del nivel de condensación y llega 200 mb más arriba, ¿cuál es la temperatura final y cuanta agua se ha condensado durante el ascenso?
Ambiental
Física
40
15 ºC
1000 mb
830 mb
630 mb
-15 ºC
TR=2 ºC
4.5 g/kg
2.0 g/kg
Condensado:4.5-2.0=2.5 g/kg
EJEMPLO 1. Nivel de condensación
-1 ºC
A) Un paquete de aire de temperatura inicial 15 ºC y punto de rocío 2 ºC asciende adiabáticamente desde el nivel de 1000 mb. Determínese el nivel de condensación y la temperatura a dicho nivel.
B) Si el paquete de aire sigue ascendiendo por encima del nivel de condensación y llega 200 mb más arriba, ¿cuál es la temperatura final y cuanta agua se ha condensado durante el ascenso?
Ambiental
Física
41
Ambiental
Física
EJEMPLO 2Un paquete de aire a 900 mb tiene una temperatura de 15 ºC y un punto de rocío de 4.5 ºC. Determínese el nivel de condensación, la razón de mezcla, la humedad relativa, la temperatura de bulbo húmedo, la temperatura potencial y la temperatura potencial de bulbo húmedo.
6 g·kg-1
770 mb
12 g·kg-1
5.012
6 (50%)
8.5 ºC
13 ºC 23.5 ºC
T=15 ºCTR=4.5 ºC
42
ATMÓSFERA ESTABLE
ESTABILIDAD ESTÁTICA AIRE NO SATURADO
Al ascender, la presión se ajusta a la del entorno
El aire ascendente A (más frío) es más denso que el aire del entorno B
El paquete de aire A tiende a regresar a su nivel de origen
Fuerza recuperadora que inhibe el movimiento vertical
Estabilidad estática positiva
Gradiente adiabático del aire MENOR que el gradiente adiabático del aire seco
Temperatura
Altura
TBTA
B
<s s - >0
s
A
Condiciones iniciales
Gradiente actual
Ambiental
Física
43
ATMÓSFERA ESTABLE
ESTABILIDAD ESTÁTICA AIRE NO SATURADO
Al ascender, la presión se ajusta a la del entorno
El aire ascendente A (más frío) es más denso que el aire del entorno B
El paquete de aire A tiende a regresar a su nivel de origen
Fuerza recuperadora que inhibe el movimiento vertical
Estabilidad estática negativa(INVERSIÓN)
Gradiente adiabático del aire negativo (y menor que el del aire seco)
Temperatura
Altura
TBTA
B
<s s - >0
s
A
Condiciones iniciales
Gradiente actual
< 0
Ambiental
Física
44
Sobre inversiones térmicashttp://www.aviacionulm.com/meteotemperatura.htmlhttp://www.sagan-gea.org/hojared/hoja20.htmhttp://www.rolac.unep.mx/redes_ambientales_cd/capacitacion/Capitulo1/1_1_2.htm
http://www.sma.df.gob.mx/sma/gaa/meteorologia/inver_termica.htm
Inversión térmica
Aire frío
Capa de aire caliente
Aire muy frío
Las inversiones térmicas juegan un papel importante en la acumulación de contaminantes
Ambiental
Física
45
ATMÓSFERA INESTABLE
INESTABILIDAD ESTÁTICA AIRE NO SATURADO
Al ascender, la presión se ajusta a la del entorno
El aire ascendente A (más caliente) es menos denso que el aire entorno B
El paquete de aire A tiende a alejarse de su nivel de origen
Fuerza que favorece el movimiento vertical
Inestabilidad estática
Gradiente adiabático del aire MAYOR que el gradiente adiabático del aire seco
Temperatura
Altura
TB TA
B
>s s - < 0
s
A
Condiciones iniciales
Gradiente actual
Ambiental
Física
46
Estable
<sEstabilidad estática positiva
<0 <sEstabilidad estática negativa
(inversión)
Inestable >sMezcla convectiva
Estabilidad neutral: =s
ESTABILIDAD ESTÁTICA AIRE NO SATURADO (RESUMEN)
s
s
Ambiental
Física
47
http://www.adi.uam.es/docencia/elementos/spv21/sinmarcos/graficos/entalpiadevaporizacion/evapor.html
Datos de entalpías de vaporización y fusión de los elementos químicos
http://www.adi.uam.es/docencia/elementos/spv21/sinmarcos/graficos/entalpiadefusion/efusion.html
http://www.usatoday.com/weather/wwater0.htm
Otras páginas relacionadas:
http://www.usatoday.com/weather/whumdef.htm
BIBLIOGRAFÍA Y DOCUMENTACIÓN
http://www.usatoday.com/weather/wstabil1.htm (usa unidades inglesas)
Discusiones sobre estabilidad e inestabilidad:
http://www.qc.ec.gc.ca/meteo/Documentation/Stabilite_e.html
http://www.cesga.es/telecursos/MedAmb/medamb/mca2/frame_MCA02_3.html
http://www.geocities.com/silvia_larocca/Temas/emagrama2.htm
http://www.usatoday.com/weather/whumdef.htmSobre humedad y su medida
M J Moran, H N Shapiro. Fundamentos de Termodinámica Técnica. Reverté (1994)
Libros básicos de referencia para el tema:
John M Wallace, Peter W Hobbs, Atmospheric Science. An introductory survey. Academic Press (1997)
Sobre calor específicohttp://www.engineeringtoolbox.com/36_339qframed.html
http://seaborg.nmu.edu/Clouds/types.html
Tipos de nubes
Ambiental
Física