Ecuaciones-diferenciales-autónomas
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SECRETARÍA DE EDUCACION PÚBLICA
TECNOLOGICO NACIONAL DE MÉXICO
INSTITUTO TECNOLÓGICO DE VERACRUZ
Carrera: Ingeniería Mecánica
Materia: Ecuaciones Diferenciales
Clave del Grupo: 4Ñ2-D
Arenas Flores Andrea Lisette
Tema: Ecuaciones Diferenciales Autónomas
Semestre: 3º
Docente
Pedro Javier García Ramírez
Agosto-Diciembre 2015 H. Veracruz, Ver.
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Ecuaciones Diferenciales Autónomas
Definición.- Ecuación diferencial autónoma de primer orden.
Una ecuación diferencial autónoma de 1er orden es una ecuación de la forma
Donde F(y) es una función dada continua.
Nota: Si en vez de usar la notación y=y(x) para las soluciones usamos la notación x=x(t), la ecuación
diferencial de 1er orden es x = F(x).
Ejemplos: es una ecuación diferencial autónoma de 1er orden. También lo es x √ . En
cambio es una ecuación diferencial de 1er orden no autónoma; x
también es una ecuación diferencial no autónoma.
Definición.- Ecuación diferencial autónoma de segundo orden.
Una ecuación diferencial autónoma de 2do orden es una ecuación de la forma
Donde F(y,y´) es una función dada continua de dos variables reales.
Ejemplos: La ecuación diferencial es autónoma de 2do orden, pues donde la función F es F(u,v) = -3u – 4v
La ecuaci´on diferencial y” + 4y′ + 3y = 0 es aut´onoma de 2do orden, pues y” = −3y − 4y′ = F(y, y′)
donde la función F es F(u, v) = −3u − 4v (u, v) ∈ R2. La ecuación diferencial y” + 4y = 0 también es
autónoma de 2do orden pues y” = −4y = F(y, y′) donde F(u, v) = −4u (u, v) ∈ R2. La ecuación
diferencial y” + 4xy′ + 3y = 0 es lineal de 2do orden homogénea, pero es no autónoma porque y” =
−3y− 4xy′ no puede escribirse como función continua que depende solo de y e y´, (depende además de
x).
Definición. Ecuación diferencial autónoma de orden k ≥ 1
Sea k ≥ 1 un úmero natural dado. Una ecuación diferencial autónoma de orden k es una ecuación de la
forma
y(k)
= F(y, y′, y”, . . . , y(k−1)
)
donde F es una función dada continua de k variables reales, e y(k)
, y(k−1)
, etc, denotan la derivada
k-ésima, (k − 1)-ésima, etc, respectivamente de una función solución y = y(x).
Definición. Puntos de equilibrio o soluciones estacionarias
Se llama punto de equilibrio o solución estacionaria de una ecuación diferencial a una solución y(x) = a
constante para todo x ∈ R. Es decir, las soluciones estacionarias o puntos de equilibrio son
aquellas cuyas graficas son rectas horizontales.
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Los puntos de equilibrio o soluciones estacionarias de una ecuación diferencial autónoma de
1er orden y′ = F(y) son todas las funciones constantes (de la forma y(x) = a constante para
todo x) tales que la constante real a satisfacer F(a) = 0. Por ejemplo, si la ecuación diferencial es
y′ = y 2 − 1, los puntos de equilibrio son dos: y(x) = 1 x ∈ R e y(x) = −1 x ∈ R porque a = 1
y a = −1 son las ´únicas raíces de la ecuación a 2 − 1 = 0. Otros ejemplos: la ecuación diferencial
x˙ = x2 + 1 no tiene puntos de equilibrio o soluciones estacionarias, porque la ecuación a 2 + 1 = 0
no tiene soluciones reales a. La ecuación diferencial ˙x =√x tiene una ´única solución estacionaria
o punto de equilibrio que es x(t) = 0 t ∈ R.
Los puntos de equilibrio o soluciones estacionarias de una ecuación diferencial autónoma de
2do. orden y” = F(y, y′) son todas las funciones constantes (de la forma y(x) = a constante para
todo x) tales que la constante real a satisfacer F(a, 0) = 0. Por ejemplo, si la ecuación diferencial
es y” = −4y′ − 3y, el punto de equilibrio es uno solo: y(x) = 0 x ∈ R porque a = 0 es la ´única
raíz de la ecuación −4 · 0 − 3a = 0. Otros ejemplos: la ecuación diferencial y” = y2 + 1 no tiene
puntos de equilibrio o soluciones estacionarias, porque la ecuación a2 + 1 = 0 no tiene soluciones
reales a. La ecuación diferencial y′′ = y2 + y′ − 1 tiene dos soluciones estacionarias o puntos de
equilibrio que son y(x) = 1 x ∈ R, e y(x) = −1 x ∈ R.
El primer teorema que estableceremos es de particular importancia en el estudio de los sistemas
autónomos. Indica que las soluciones de un sistema autónomo se pueden en cierto sentido ``trasladar".
Teorema 1 Si es una solución de la ecuación , entonces para todo
definida por , es también una solución maximal de la misma ecuación.
En efecto, para todo
Ahora para todo
Además,
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de donde se concluye que
La interpretación del teorema anterior es bastante simple. Si es una solución de (1) y si
sustituimos por , entonces obtenemos una nueva función la cual también es
solución de (1). Si por ejemplo, y son soluciones del sistema
Entonces, y también son soluciones.
Como una observación importante se podría señalar que el teorema anterior no es válido si la
función del lado derecho de (1) depende explícitamente de la variable .
Enunciamos a continuación un teorema de existencia y unicidad para sistemas autónomos. La
demostración se puede consultar en .
Teorema 2 Sean y la ecuación diferencial
Dadas las hipótesis del teorema global de existencia y unicidad, entonces por todo punto de pasa
una y solamente una órbita maximal
Un teorema de particular interés en sistemas dinámicos es el siguiente.
Teorema 3 Sea una solución de la ecuación . Si , para
algunos y entonces es idénticamente igual a .
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Lo que establece este teorema es que si una solución de la ecuación (1) regresa a su valor inicial
después de algún tiempo , entonces tal solución debe ser periódica con periodo .
La demostración de este resultado es simple. Sea una solución de y supóngase que
, para algunos y . Entonces la función es también
solución que coincide con en el tiempo . Por el teorema de existencia y unicidad se
concluye el resultado.
La propiedad anterior es muy útil sobre todo en el caso en que . Por ejemplo
sea y una solución periódica del sistema de ecuaciones diferenciales
Si y , entonces la órbita de la solución es una curva cerrada en
el plano , ya que en cualquier tiempo , la solución se mueve a lo largo de .
Recíprocamente, supongamos que la órbita de la solución , de la ecuación anterior
es una curva cerrada que no contiene puntos críticos de (2). Entonces la solución
, es periódica. En efecto, observemos que que tal solución se mueve a lo largo de su órbita
con velocidad . Si su órbita no contiene puntos críticos de (2), entonces la
función posee un mínimo positivo para en . Por lo tanto, la órbita
de , debe regresar a su punto inicial , en algún tiempo
finito , pero esto implica que y que , para toda .
Como un ejemplo interesante a esto, consideremos la siguiente ecuación diferencial de segundo orden
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Mostremos que cualquier solución de esta ecuación es periódica. Lo primero que se hace es pasar la
ecuación a un sistema de ecuaciones equivalentes, es decir que si hacemos y ,
entonces obtenemos el sistema
Las órbitas del sistema anterior son las curvas solución de
de la ecuación . El único punto crítico del sistema es , por consiguiente
toda solución , es una función periódica en el tiempo. Sin embargo, no es posible
calcular el período de ninguna solución particular.
Otro ejemplo interesante es el siguiente. Demostrar que toda solución del sistema de ecuaciones
diferenciales
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es periódica. En primer lugar observemos que las órbitas de la ecuación anterior son las curvas
solución de la ecuación de primer orden . Es
más, y es el único punto crítico del sistema. Por lo tanto, toda solución
, del sistema anterior es una función periódica del tiempo.
[width=3.00in,height=2.86in]images/figura1a.eps
Por último, se enunciarán y demostrarán resultados sobre el conjunto de los períodos de la función
. Básicamente se mostrará que sólo existen tres tipos de trayectorias: curvas
cerradas, un único punto y las trayectorias sin puntos dobles.
Teorema 4 El conjunto de todos los períodos de la función definida por , es un
subgrupo cerrado del grupo de los números reales.
Sean y dos períodos de , entonces se sigue que
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de donde se deduce que es también un período. Esto demuestra que el conjunto de los
períodos es un subgrupo. Falta demostrar que tal subgrupo es cerrado. Sea una sucesión de
períodos tales que . Del hecho de que es continua se sigue que
Esto demuestra que el conjunto de períodos es un conjunto cerrado.
Otro resultado fundamental es el siguiente.
Teorema 5 Todo subgrupo cerrado de es alguna de las siguientes posibilidades:
.
.
, para algún .
Supongamos que , entonces existe al menos un elemento positivo. Esto se sigue del hecho de
que si , entonces su inverso y pertenece a . Sea . Es
fácil mostrar que . Si , se sigue que , ya que es un subgrupo, y
además que todos los elementos de la forma también pertenecen a . Mostremos que cualquier
elemento q ue no sea de esta forma no puede estar en . En efecto, los elementos de
forma dividen a en intervalos abiertos de la forma . Supongamos que un
elemento de estos intervalos también está en , entonces tendríamos que y
que . Como , se sigue que
de donde resulta que , lo que contradice la suposición de que es el ínfimo de los
elementos positivos de . Por lo tanto, el caso no se puede dar.
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Si , entonces para todo , existe en un elemento tal que, , y esto
significa que los elementos del tipo pertenecen a y dividen a en intervalos de longitud
menor que . De la arbitrariedad de se puede concluir que en cualquier vecindad de un elemento
de siempre existen elementos de , y como es cerrado, se sigue que . Esto demuestra
el teorema.
De los teoremas anteriores podemos deducir que el conjunto de todos los períodos de es o
todo o todos los múltiplos enteros del menor período . Esto significa que si una órbita se corta a
sí misma existen dos posibilidades:
La solución es constante y la órbita se reduce a un único punto, el cual se denomina punto de
reposo.
La solución es periódica con período y la órbita es una curva cerrada, la cual se denomina
ciclo.
Se puede concluir que solamente existen tres tipos de órbitas , las dos anteriores y las órbitas sin puntos
dobles, es decir, que no se autointersecan. De los tres tipos, el estudio del primero resulta de gran
importancia desde el punto de vista de las aplicaciones prácticas. En particular resulta muy útil
determinar el comportamiento de un sistema físico, en una vecindad del punto de reposo.