Desplazamientos_pequeños
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SEPARATA1
GEOMETRÍADELOSDESPLAZAMIENTOSPEQUEÑOS
DESPLAZAMIENTOS PEQUEÑOSEN SÓLIDOSRÍGIDOS
Desplazamientospequeños:
Sonmagnitudesdespreciables conrelación a lasdimensionesdelsólido.
Noafectan lageometríainicialdelsólido.
Desplazamiento y deformación:
SonproducidosporlasSOLICITACIONES(cargas,etc.)queactúansobreelcuer-po.
Desplazamiento:CambiodePOSICIÓN. .
A
Ejederotación
O
B = A
PuntoAtrayectoriacirc
ularPuntoOcentroderotación TRASLACIÓNPURA ROTACIÓNPURA
MOVIMIENTOGENERAL:TRASLACIÓN +ROTACIÓN
B B B
A A A
B
B B
A
A A
Consideracióngeométrica para desplazamientospequeñoS
Silosdesplazamientossonpequeñoslosgirostambiénsonpequeñoslosdes-
plazamientossonperpendicularesalalíneaqueunelapartículaconelcentroderotación.
Eje de rotación
o ø
A A’’
A
øtg(ø)
AA’=rø AA’ = AA’’
AA’’=rtg(ø)
Relaciónentrelosdesplazamientospequeñosdedospuntosdeunsólidorígido(Teoremade
Mohr)
Desplazamiento A = traslación + rotación
(desplazamientodeB) (giro entornoaB)
A’ A/B
A
A
B
A’’
A-B
A=B+A/B
A= B+(B – A)xø
ø
B B’ Propiedadequiproyectivadelosde
splazamientospequeños.-
A=B + (B – A)xø
Multiplicando por (B –A)
A(B –A)=B(B –A)+[(B – A)x ø] (B–A) AAB=BAB
Movimiento plano:todaslas partículasdelsólido se desplazanen
planosparalelos.Placaplana: seccióndelsólidoparalela alos
desplazamientosdesuspartículas.
B
A
Polo B A
Q
Eje de
PLACAPLANAen
planoQ//plano
Paraladeterminación delmovimientoplano deunsólidorígido, es
suficienteestudiar unaPLACAPLANA del mismo
Centrode rotaciónoPOLO
Punto deinterseccióndelejederotaciónconelplano de laplacaplana.Puede
estarcontenido o no en laplacaplana.
Elpolo NO tienedesplazamiento.
Determinacióngráfica: R
1. Se conocenAyø
L
2. Se conocenAyø
A B
C A B
R
A B
C
A B
A
C ø
A
Nota:Setrabajacondosescalasdistintas,unaparadesplazamientosyotraparadistancias
y longitudes.
CADENACINEMÁTICA
Unióndedosomásplacasplanasmediantevínculosrelativos(ExternosoInter-
nos).Enelcursoanalizaremoscadenasde1 gradodeLibertad.
GRADODE LIBERTAD: GDL =3N –(VE+ VI)
N :Número de PLACAS
VE: RestriccionesdeVínculosExternosVI
:RestriccionesdeVínculosInternos
N = 2
VI= 1 x2= 2
VE= 2x2 =4
GDL= 0
1 Articulación 2 Apoyos
A
B
ø
ø
B
A
A
C B
N = 4 VI=2x2+ 1 x1 = 5 VE= 1x2 + 2x1= 4 GDL =3
2Articulaciones
1ApoyofijoP
OLOSABSOLUTOS YRELATIVOS
Notación:
Oi=PoloAbsoluto dela
placaSiTienedesplazamient
ocero.
Oij=Polo Relativoentrelas placas SiySj
Sisefijaunsólido, elotrorotaalrededorde
Oij.Oijesunpunto“común”de ambossólidos.
TEOREMASDE LINEALIDAD
1.-Dadasdos placasSiySjdeuna cadena, Oi,OjyOijestánen unamismarecta.2.-
DadastresplacasSi,SjySkdeunacadena,Oij,OikyOjkestánenunamisma
recta.
O2
O12
S2
O23
S1 S3
O13
O1 O3
S2
S3 S4
S1
1 Biela 2 Apoyossimples
DETERMINACIÓNDEDESPLAZAMIENTOSPEQUEÑOSENCADENASCINE
MÁTICASDEUNGRADODELIBERTA
Paraconocereldesplazamientodelpunto P dela placaSi, serequiereconocer:
Laubicacióndelpoloabsoluto Oi
El girodela placai
La distancia entreelpunto Py elpolo Oi.
Se puedeentonces aplicar la expresiónvectorial:P=ix (P–Oi)
Sinembargo,normalmenteserámásconvenienteutilizarexpresionesescalares,dadoques
etratademovimientoplano.Elvectorgiroseidentificamediantesumagnitudyelsentidoser
áhorariooantihorario.Losdesplazamientosdecadapuntotienenengeneraldoscomponent
es(x,y),referidosaalgúnorigenpredefinido.Así,tenemosque:
IIPII = II iIIII(P–Oi)I
P=(x, y)
IxPII(i) (distanciaen “y” entre Py
Oi)IIyPII(i) (distanciaen “x” entre P y Oi)I
i>0(Antihorario)o i<0(Horario)
Comosetratadecadenascinemáticasdegradodelibertad1,siseconoceeldes-
plazamientodeunpuntocualquieradeunadelasplacas,seráposiblehallareldesplazamiento
decualquierotropuntodelacadena,asícomolosgirosdetodaslasplacas.
Elprocedimientogeneraleselsiguiente:
1. Hallarelgrado delibertadde lacadenacinemática;si es iguala1,continuar.
2. Ubicarlos polosabsolutosy lospolosrelativosentreplacascontiguas. 3. ApartirdeldesplazamientoconocidodeunpuntodelaplacaSi,hallarelgirodelaplacaala
queperteneceestepuntoi(eldatotambiénpuedeserelgiro).
4. Hallar eldesplazamientodelpolorelativoentrelasplacas SiySj:Oij.
5. Con este desplazamientoOijsepuede calcularelgirode laplacaSj.
6. Continuarhastahallarelgirodelaplacaalaqueperteneceelpuntocuyodes-
plazamientoeslaincógnitayaplicarlaexpresiónvectorialolaexpresiónesca-
larparacalcularsudesplazamiento.
Enelcasodecollarines(ocorrederas),suelebuscarselarelaciónentreeldespla-
zamientorelativodelcollaríndentrodelabarraenlaquesedeslizaconlosdeotrospuntosdel
a cadena.
EldesplazamientoabsolutodelcollarínC(C2)puedeobtenersecomolasumavec-torialdeldesplazamientodeCcomointegrantedelabarraen laquesedesliza(S1)maseldesplazamientorelativode Cdentrodelabarra(paralelo a labarra).
1
Crelativoij=C2C1
C
S1
S2
A
30º 60º O12
O1
B
20 cm
O2
C2/1 C
C2
1
O1
S1
1
2
O2
2
O12
O12
Ejemplo:
HallarelgirodelabarraCE,silabarraABgira1x10-6radianesensentidohora-
rio. 200 kg
50cm
50cm
200 kg M
50cm
30cm
80cm 40cm40cm 50cm
: 25
71.565º C
50
45º 63.435º
B X
80
En S1: O1=AyB=O12En
S3:O3=EyC=O23
Por teoremadelinealidadhallamosO2
PorGeometríaarctg(100/50) =63.435º
O2
2
63.435º dC
2 O23
O12
S3
S2
100cm
3
dB
S1
1 dP
O3
63.435º
O1
80cm 40cm 40cm 50cm
Porgeometría
105
O2B=99cm O2X=78.26cm O2C=78.26–
50/(sen(63.435º))O2C=22.35
3=2.55x10–5/111.8 3=2.28x10-7rad
PRINCIPIODELTRABAJOVIRTUAL
Trabajodeunafuerza.-
ConsideramosunafuerzaF,aplicadasobreunapartículaqueexperimentaundesplazamiento
diferencialsalolargodesutrayectoria.
Eldiferencial detrabajoW producidopor F,esla cantidadescalar:
W=F.s
EnelsólidoS1: 1=1x10-6rad B=O1B1
O1B=802cm LuegoB=113.13 x10-6cm
EnelsólidoS2:2=B/(O2B)=113.13x10-6/99=1.14 x10-
6radLuegoC=O2C2=1.14 x10–5cm
EnelsólidoS3:3=C/(CO3) CO3= =111.80cm
W= Fscos
NOTA:Eltrabajorealizadoporlasfuerzasinternasesnulo,porserestasigualesdosadosenm
ódulo,direcciónysentidosopuestos.
1002502
ajodeunpar
Setieneelpardefuerzas
F1yF2T
alesque
F1=-F2 W=F1r1+F2r2
_ _
Pero: r2=r1+r2/1
Reemplazando _ _ _ _ _
W=F1 r1+F2 (r1+r2/1) _ _ _ _
W=(F1+ F2) r1+F2r2/1
-------
escero
_ _
W= F2r2/1 ademásr2/1=r_ _
W= M PositivosiMy tienenelmismosentido
NegativosiMy tienensentidocontrario
PrincipiodeTrabajoVirtual(PTV)
“Siunapartícula,sólidorígido o unsistema desólidosrígidosconectadosentre sies-
tánenequilibrio,eltrabajovirtualrealizadoporlasfuerzasyparesexteriores,du-
ranteundesplazamientovirtualcompatibleconlasrestriccionesovínculos,esnulo”.Esteprin
cipioesun métodoalternativoalasecuacionesdeequilibrio.
Trab
CASOS
SisetieneunsistemadeGDL=1,conunaincógnitatalcomounafuerzaomo-
mentoexternooundatogeométrico(cotaoángulo),seaplicaelPTVpararesol-verla.
Sisedesea calcular alguna componentedereacción externa enunsistema
deGDLiguala0,se“libera”elGDLrestringidopordichacomponenteyseaplicaelPTVparar
esolverla.
Ejemplo:
¿CuáldebeserelvalordelparMparaqueelsistemaseencuentreen equilibrio?
200 kg
50cm
50cm
200 kg M
50cm
30cm
80cm 40cm40cm 50cm
200kg
O2
2
63.435º dC
2 O23
50cm
45º
S1
200 kg
1
O12
dP
S3
M
S2
100cm
3
dB
O3
63.435º
O1
80cm 40cm 40cm 50cm
Porgeometría: O2
105
105/(sen(71.565º))=O2(X)/(sen(45))=O2(B)/(sen(63.435º))
O2B=99cm O2X=78.26cm O2C=78.26–
50/(sen(63.435º))O2C=22.35 B=O12 C=O23
PorlinealidadO2
25
71.565º C
50
45º 63.435º
B X
80
SuponemosenelsólidoS1que1
LuegodB=O2B1 OB=802cm
dB=113.131 dB=dB(cos45º,cos45º) dP=O1P1
O1P=502cm dP=70.711
dP=dP(cos45º,cos45º)EnelsólidoS2
dB=O2B2=992=113.1312=1.141
dC=O2C2=22.35(1.141)=25.481
dC=dC(sen63.435º,cos63.435º)
2=1.141k
Enelsistematenemos:
F1=200 kgienP M=M kenS2
F2=200kgj enCLasreaccionesenlosapoyosfijosnohacentrabajo.
PorelP.T.V.eltrabajoesnulo:F1xdP
+F2xdC+Mx2=0
200(70.711)cos45º+200(25.481)cos63.435º+(M)(1.141)=0
M= 10772kgxcm
Ejemplo:Si =45°,hallar la componente dereacciónhorizontal enelapoyo C.
B
0.6m 0.7m
200N
º
A C
LiberamoselGDLrestringidoporCx,lacualseconvierteenfuerza externa.
Enel ABC,porleydesenos:
sen/0.6=sen45º/ 0.7=37.307º
elánguloABC=180–45–=97.693º
senABC/AC=sen45º/0.7 AC=0.981m
EnCsuponemosquesedesplaza()EnS
1:A=O1 B=O12
O2seencuentraenlainterseccióndeO1O12ylaperpendicularac=(-xc,0)EnS2:
2=xc/ O2Cxc=0.9812
=BO2 BO2=AO2–
ABAO20.98121.387m
BO2=7.87 m=0.787 2
O2
2
B
2
O12
1
0.981
Ax 45º
O1
0.981
Cx
xC C
Cy
B
0.6m 0.7m
200 N
º Cx
A
EnS1:
2=xc/ O2Cxc=0.9812
=AB
sen45º,cos45º)
PorelP.T.V.
(0,200)x+Cxxc=0
0=200(0.7872)cos45º+Cx(0.9812)Cx=113.45N