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DESCARTES: MECANICA Y OPTICA
Departamento de GEOMETRIA Y TOPOLOGIA
Universidad Complutense de Madrid
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Movimiento inercial
• Segun Aristoteles, el movimiento continuo de un proyectilrequiere una explicacion:
¿ Por que motivo un cuerpo “persiste“ en su movimiento una vez
alejado de un lanzador?
•Movimiento “no natural“, sino “violento“. †
• Un objeto lanzado se mueve debido a:1 reemplazo mutuo,
2 el aire “empujado“ a su vez impulsa el objeto con mayor
velocidad que la de locomocion del objeto.
†Aristotle’s Physics, Peripatetic Press, Des Moines, IA, 19802 /65
• Segun este principio, el medio actua simultaneamente parafrenar el objeto y perpetuar el movimiento.
• Crıticas a la interpretacion aristotelica:1 Johannes Philoponus [siglo VI]: aduce que el lanzador
imprime al objeto una “fuerza incorporea“.
2 Avicena [siglo X]: el proyectil tiene impresa una inclinacion o
tendencia proporcional al peso, cualidad permanente quemantiene el movimiento en ausencia de resistencia.
3 A. Barakhat [siglo XII]: tendencia disipativa. El movimiento
cesa incluso en el vacıo.
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4 Jean Buridan [siglo XIV]: El lanzador imprime un ımpetu al
objeto que actua para mantener el movimiento contra la
resistencia del medio. [Impetu medido en terminos de peso y
velocidad. Cantidad conservada].
• El argumento de Buridan no precisa de intervencion externapara imprimir movimiento.
• La nocion de ımpetu es central en Galileo [salvo por disipacion].• En los Dialogos se afirma una ley similar a la de inercia.†
• Diferencia esencial: movimiento perpetuo circular.• Indicaciones del principio de relatividad [de Galileo].
†Dialogo sobre los dosmaximos sistemas del mundo ptolemaico y copernicano,Alianza Editorial, Madrid, 1995.
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• Primera formulacion pre-newtoniana atribuida a Descartes.1 No se precisa mas accion para el movimiento que para el reposo.2 Movimiento y reposo son modos distintos del cuerpo movil.3 Primera ley: cada objeto persiste en el mismo estado, y aquelloque se mueva continuara en movimiento.
4 Segunda ley: todo movimiento es en sı mismo rectilıneo, y, portanto, el movimiento circular tiende a alejarse del centro de lacircunferencia que describe.
5 Tercera ley: Todo cuerpo que se encuentre con otro mas fuerte norenuncia a ninguna parte de su movimiento. De encontrarse conuno mas debil, le transfiere parte de su movimiento.
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• En sus Principios de Filosofıa (1644), Descartes anuncia unaidentificacion entre el estudio geometrico, el espacio y la materia.
• La materia esta exenta de atributos salvo aquelloscuantificables.
•Materia ' estructura articulable mediante la geometrıa[euclıdea]
• Logros de Descartes en la fısica:
1 Postulado en optica.
2 Movimiento inercial.
3 Conservacion del momento [colisiones].
4 Influencia del sistema cartesiano en Newton.
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• El propio enfoque esta en el origen de problemas conceptuales.• El “orden de las razones“ esta estructurado linealmente:
1 “sımplices→ “complejos“.
2 Cada complejo es un sımplice en alguna asociacion.
3 Cada iteracion tiene la finalidad de explicar la anterior, no de
ser extrapolada.
4 No se contempla la nocion de “multivalencia”.
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La caıda libre segun Galileo†
†Vease S. Drake. Galileo and the Law of Inertia, Amer. J. Phys. 32 (1964), 601-608.8 /65
• AB representa no la distancia, sino el tiempo de recorrido.• El diagrama contempla areas y un proceso de integracion:
1 Los trazos perpendiculares a AB representan velocidades.
2 El area de4AEB representa una distancia [segmento CD].
3 AEB es suma de momentos.
• Planteamiento inaceptable para Descartes[continuidad vs instante].
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• HI trayectoria espacial, AB tiempo dividido en intervalosiguales.
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• La distancia se interpreta dualmente: geometrica- ynumericamente.
• Idea central para el desarrollo del calculo infinitesimal [Leibniz,Newton].
• Idea conflictiva con la filosofıa cartesiana.
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Bases de la fısica cartesiana• Los sımplices son unidades de materia en movimientouniforme.
• La unidad de un cuerpo es el movimiento comun o el reposo desus partes.
• La colision es la unica interaccion admitida.• Los cambios de velocidad son instantaneos.• Conservan el momento [lineal]• Espacio =materia [no existe el vacıo]
• Hipotesis de los vortices.
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• La fısica cartesiana es competidora de la aristotelica.• Desventaja central: descarta procesos temporales y dinamicos.
1 Una curva solo aparece como trayectoria de unidades de
materia, pero sin relacion con la naturaleza de la misma o su
movimiento.
2 Las condiciones impuestas no determinan con exactitud la
trayectoria.
3 Excluye el movimiento lineal acelerado y curvilıneo.
4 Las fuerzas son estaticas temporalmente.
5 No hay transicion cinematica→ dinamica.• En vigor hasta la aparicion de los Principia de Newton.
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Conservacion de cantidad del movimiento• Una pelota impulsada desde A a B rebota en el suelo CBE.
• Se ignoran peso, forma y tamano de la pelota. El segmento CBEes plano.
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• Al contactar con el suelo, la bola es reflectada de su“determinacion“ de seguir hacia B.
• No interviene ninguna otra fuerza.• La pelota esta sujeta a dos “determinaciones“:
1 La primera la hace descender.
2 La segunda es el movimiento horizontal.
• El impacto en B altera la primera, pero no la segunda.• Este argumento se emplea en la Dioptrica para la ley de reflexion.
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Colision de cuerpos• Descartes formula las siguientes reglas:
1 Si dos cuerpos iguales chocan con la misma velocidad, ambos
retroceden con su misma velocidad.
2 Si el tamano de un cuerpo es mayor, el menor retrocede, y
ambos siguen la misma direccion con sus velocidades
iniciales.
3 Si dos cuerpos iguales chocan a diferente velocidad, el mas
lento sera arrastrado de forma que la velocidad comun es la
mitad de la suma de las velocidades iniciales.
4 Si un cuerpo esta en reposo y otro choca con el, este
retrocede sin comunicar movimiento.
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5 Si un cuerpo choca con otro en reposo y cuya masa sea
menor, este es arrastrado en la misma direccion que el mas
pesado con la misma velocidad.
6 Si un cuerpo C esta en reposo y otro B igual choca con C, Bempuja a C y, al mismo tiempo, C se refleja en B.
• La idea principal es la conservacion dem |v| en valor absoluto.• Casi todas la reglas son experimentalmente incorrectas.• Jouguet postula que esta deficiencia era sabida por Descartes,pero que supone un ajuste a los principios de su filosofıa.
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• Influencia
• Persistiran nociones inexactas [eter] debidas a cuestionesfilosoficas mas que fısicas [→ principio de equivalencia]
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Principios generales de optica
• Optica geometrica: estudio de la luz sin difraccion niinterferencias.
• Optica de primer orden: sistema opticos perfectos, carentes deaberraciones.
• Optica de tercer orden: incluye los efectos de aberraciones.Analisis de la calidad de imagen.
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• Indice de refraccion:
n =Velocidad de la luz en el vacıo
Velocidad de la luz en el medio=c
υ
c = 2,99× 108m/s
• Siguiendo una reflexion la luz se propaga de derecha aizquierda, con velocidad [considerada] negativa
• Relacion longitud de onda y frecuencia:
λ =υ
ν[en vacıo] λ =
c
ν
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• Camino optico OPL proporcional al tiempo requerido por la luzpara viajar entre dos puntos:
OPL =
∫ b
a
n(s)ds
• Frente de onda: superficies con OPL constante desde la fuente.• En un sistema optico perfecto [primer orden], los frentes deonda son esfericos o planos.
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• Ley de reflexion [observada por Aristoteles, Euclides]
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• Ley de refraccion [Snellius 1618]
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Principio de Huygens• Propagacion lineal de la luz.• Idea corpuscular de la luz: de acuerdo con la optica geometrica.• Comparacion de fronteras luz/sombra: desviacion leve de hacesluminosos.
• Huygens [1629− 1695] ofrece explicacion alternativa a ladifraccion.
1 La luz es representable como una oscilacion u onda de luz
durante su propagacion.
2 Cada punto de una onda de luz es el origen de una onda
secundaria.
3 El frente de onda en un tiempo dado es la superposicion de
las ondas secundarias.
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• Difraccion: Desviacion de las ondas al atravesar una abertura oal rodear el borde de una barrera. Las ondas difractadas
interfieren posteriormente, produciendo regiones de refuerzo o
debilitamiento. Observada por primera vez por Grimaldi
[1618− 1683].
• El principio de Huygens proporciona una explicacionsatisfactoria de la difraccion: las ondas secundarias se originan
exteriormente al obstaculo.
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Principio de Fermat
Figura: Refraccion y camino optico.
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• Considerando los angulos que forma el rayo con la superficieantes y despues de la refraccion,
sin ε =y − y0√
(y − y0)2
+ z20
, sin ε′ =y0 − y′√
(y′ − y0)2
+ z20
, (1)
y, por tanto
d (l)
dy0= −n sin ε+ n′ sin ε′. (2)
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La ley de refraccion de Snellius implica la identidad
d (l)
dy0= 0. (3)
Esta ecuacion establece que la trayectoria entre los dos puntos es
un extremo.
Principio de Fermat: El camino optico de un rayo de luz que pasapor los dos puntos P1 y P2 es extremo comparado con
trayectorias proximas que unen dichos puntos:
δ (l) = δ
∫ P2
P1
nds = 0. (4)
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La dioptrica de Descartes
• Publicada en 1637 como parte del Discurso, se divide[esencialmente] en dos partes
1 Derivacion de la ley de refraccion.
2 Tratamiento de la vision [optica oftalmologica].†
• Considerado como ensayo fundamental del proyecto cartesianode “maestrıa y posesion”de la naturaleza.
†A. I. Sabra. Theories of Light from Descartes to Newton (Cambridge Univ. Press,1981), N. Maull 1978 Review Methaphys. 32, 253-273, P. Costabel. La refraction de lalumiere et la Dioptrique de Descartes dans Demarches originales de Descartes savant(Vrin, Paris, 1987)
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• Primer contacto con la optica 1625− 1628 [Mersenne, Mydorge]
• Objetivos centrales:
1 Establecer una ley de refraccion [Snellius 1618]
2 Determinacion de la curva anaclastica.†
• Influencia de las obras de Bacon, Della Porta y Kepler.
†Anotacion de Beeckman [1628]35 /65
• Principales crıticos de la Dioptrica: Fermat y Hobbes.Fermat : Un objeto geometrico carece de entidad fısica. Si es una
proyeccion, no puede implicar ninguna accion. Si
corresponden a movimientos reales, el comportamiento del
cuerpo difiere del deducido por Descartes.
Hobbes : Fundamentos logicos. Diferencias entre el movimiento
determinado y la determinacion del movimiento.
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Figura: Modelo del “cono doble“ de Kepler.
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• Un objetivo central de la obra es determinar la forma de lentes yun metodo optimo para su fabricacion.
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• Imagen detallada para la vision perfecta.• El tamano y detalle de la imagen en la retina se debe a
1 distancia entre el objeto y el punto de interseccion de los
rayos de luz que emite.
2 distancia de este punto a la retina.
3 refraccion de la luz.
• El procedimiento se basa en la [incorrecta] hipotesis de que larefraccion juega un papel menor.
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Modos de incrementar/reducir el tamano de imagen:
1 uso de lentes para disminuir la distancia del objeto al punto
de interseccion de rayos de luz.
2 Aumentar la distancia de este a la retina.
• Postula la posibilidad de aumentos infinitos [→ telescopio]• Establece una analogıa entre organos naturales y “artificiales“ ysu equivalencia.
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• La discusion cualitativa de lentes da lugar a la teorıa matematicade su accion.
• Objetivo: justificar matematicamente la forma optima de lentes.• Por razones practicas [manufactura, coste, etc], solo trata elcaso de lentes de tipo elıptico e hiperbolico.
• Se demuestra que estos tipos son anaclasticos.
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Figura: Superficies anaclasticas.
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• Combinaciones de estos tipos de lente.
• Estudio del eje optico de una lente y su proyeccion en otropunto del eje.
• Analisis cualitativo de ambos tipos de lente.†
• Posibilidad de combinacion en una pieza.
†O. Darrigol. A History of Optics, Oxford University Press, Oxford, 2012.44 /65
Figura: Propiedades de refraccion en combinacion.
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• Condiciones incompatibles sin instrumentos opticos:
1 Ver “mejor“.
2 Ver “mas“.
• Intento de mejora del diseno natural optico: el telescopio de trestubos .
• Cuestion filosofica no abordada en la Dioptrica: razon por la cualla vision natural es imperfecta.
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Figura: Telescopio de tres tubos.
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El arcoiris segun Descartes
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Superficies opticas de Descartes
• Del principio de Fermat en medios homogeneos δ∑
j njdl = 0 se
obtiene la definicion de superficie aplanatica.
• Tomando una unica superficie, el principio equivale a la ecuacion
n1d1 + n2d2 = K
• Equivale al problema geometrico de hallar una superficie cuyasdistancias a una fuente e imagen satisfagan la relacion
n1r1 + n2r2 = K
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• Tomando puntos fijos O, I con
OI = c, OP = r1, IP = r2, OC = a, IC = b, ∠IOP = θ
resulta r22 = r21 + c2 − 2cr1 cos θ. Sea K = n0c.
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• Resulta la ecuacion polar
r21 − 2cr1
(n0n1 − n22 cos θ
n21 − n22
)+ c2
n20 − n22n21 − n22
= r21 − 2Ωr1 + Φ = 0
• Las raıces son r1 = Ω±√
Ω2 − Φ y existen dos ramas.
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Casos en optica
• Reflexion: n2 + n1 = 0. Por tanto
n0 =an1 − bn1a+ b
=
(a− ba+ b
)n1
• La expresion simplifica a
r1 ((a+ b)) cos θ + (b− a)) = 0
• a codifica la distancia del punto a la superficie [anterior].• b codifica la distancia del punto imagen a la superficie [posterior]
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Caso 1: a = b. Superficie r1 = a/ cos θ [recta]. Plano especular
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Caso 2: a = −b. Superficie r1 = a [circunferencia]. O esta en elcentro de curvatura.
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Caso 3: a± b 6= 0. Reescribiendo la relacion “radio-angulo“ seobtiene
r1 =2ab
a− b
(a+ b
a− bcos θ − 1
)−1• Ecuacion polar de una conica con respecto a un foco. Sea
e =a+ b
a− b
la excentricidad de la conica.
• Da lugar a tres subcasos.
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Caso 3a: e > 1 [a, b del mismo signo]. La superficie es unahiperbola.
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Caso 3b: 0 < e < 1 [a, b de distinto signo]. La superficie es unaelipse.
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Caso 3c: e = 1. La relacion se reformula como
r1
((ab
+ 1)
cos θ −(ab− 1))− 2a = 0
Para b→∞, se obtiene una parabola.
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• Refraccion: La ecuacion pertinente es(n21 − n22)
r21b− 2r1
(an21b
+ n1n2 −(ab
+ 1)n22 cos θ
)+
(n21 − n22)a2
b+ 2an2(n1 − n2) = 0
Para b→∞, se obtiene
r1 = a
(n2n1− 1
)(n2n1
cos θ − 1
)−1
• Da lugar a una elipse o hiperbola con e = n2
n1.
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Caso elıptico: n2 < n1
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Caso hiperbolico: n2 > n1
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Caso esferico: n2 = −abn1. La relacion se expresa mediante
r21 − 2r1(a+ b)a2
a2 − b2cos θ = −a
2(a+ b)2
a2 − b2
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Otras soluciones: Cuando n0 coincide con n1 o n2 en magnitud. Sin0 = −n2,
r1 =a2 (1− cos θ) + 2ab
2b= a
[n1
n1 + n2+n2 cos θ
n1 + n2
]
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Referencias adicionales1 G. Buchdahl. Methodological aspects of Kepler’s theory of
refraction, Studies in the History and Philosophy of Science 3(1972), 265-298.
2 D. G. Burnett. Descartes the Hyperbolic Quest: Lens Making
Machines and their Significance in the XV II Century, Amer.Phil. Soc., Philadelphia, 2005.
3 O. Darrigol. The analogy between light and sound in the
history of optics from the ancient Greeks to Isaak Newton,
Centaurus 52 (2010), 117-155; 206-257.4 R. Dugas. A History of Mechanics, Dover Publishers Inc., New
York, 1988.
5 E. J. Dijksterhuits. The Mechanization of the World Picture.
Pythagoras to Newton, Oxford Univ. Press, Oxford, 1961.
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6 D. Garber. Descartes’Metaphysical Physics, Chicago Univ.
Press, Chicago, 1992.
7 W. R. Laird. The Scope of Renaissance Mechanics, Osiris 2(1986), 43-68.
8 E. Mach. Die Prinzipien der physikalischen Optik. Historisch
und erkenntnispsychologisch entwickelt, Barth, Leipzig, 1921.
9 A. I. Sabra. Theories of Light from Descartes to Newton,
Oldbourne, London, 1967.
10 R. Westfall. Circular Motion in the Seventeenth Century, Isis 63(1972), 184-189.
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