¿Es verdad que los neutrinos del CERN llegaron

antes de salir?

Una explicación de andar por casa (sin ecuaciones!!!!)By @gruizdevilla

Si y no.(Todo depende de como se

mire )

Supongamos un observador inercial R0. (o sea, tú por ejemplo)(inercial: que no acelera ni frena)

Vamos a pintar dos ejes para situar sucesos, uno de desplazamiento espacial y otro temporal.

t

x

Por aquí estamos, en el futuro y hacia atrás

Por aquí estamos, en el futuro y hacia adelante

Por aquí estamos, en el pasado y hacia atrás

Por aquí estamos, en el pasado y hacia adelante

t

x

El eje t corresponde con las posiciones de un objeto que estuviese en x=0 y no se moviese.

El eje x corresponde con todos los sucesos simultáneos en el instante t=0

Pintemos el recorrido de un rayo de luz.

Para simplificar, el eje x mide la distancia en vez de en metros, en

unidades equivalentes a 300.000.000m.

Es decir, lo que la luz recorren en un segundo.

t

x

c

Y ahora lo que hizo el neutrino, viajando más

rápido que la luz.

(Para que se vea más clara la ilustración, se ha utilizado una velocidad mucho mayor a la del

experimento del CERN)

Identificamos dos sucesos:s0: Salida del CERN, en el

pasados1: Llegada a Gran Sasso, en

el futuro

t

x

c

s0

s1

s0 , la salida, ocurre en el pasado y a la izquierda (x negativo)

s1 , la llegada, ocurre en el futuro y a la derecha(x positivo)

Ahora un poco de relatividad especial.

Poco, que son sólo dos postulados.

Primer postulado 1. Principio especial de relatividad

Las leyes de la física son las mismas en todos los sistemas de referencia inerciales. En otras palabras, no existe un sistema inercial de referencia privilegiado, que se pueda considerar como absoluto.

(anda que no es democrática la física, ¿eh? todos iguales ante la ley.. de la física)

Para ilustrarlo añadimos un nuevo sistema de referencia inercial R1

en movimiento respecto desde el primero R0.

O sea yo (R1), me muevo respecto de ti (R0)

Agregamos su eje t’, es decir, la trayectoria de una partícula que no se mueva respecto de R1 (o sea, por donde me muevo yo)

t

x

t’

(nada nuevo bajo el sol hasta ahora)

Segundo postulado 2. Invariancia de c

La velocidad de la luz en el vacío es una constante universal, c, que es independiente del movimiento de la fuente de luz.

(de sobra conocido y demostrado desde 1887 por Michelson y Morley)

Pintemos el rayo de luz c de nuevo

t

x

ct’

La velocidad luz no parece ser la misma para R0 y para R1

En R0 la luz se aleja por igual de los ejes t y x

En R1 se aleja más del eje x que del eje t’, es decir, parece que la luz va más lenta.

(esto es relatividad clásica, la de Galileo)

Falta algo para cumplir el segundo postulado: que la velocidad de c sea la misma para todos los sistemas de referencia inerciales.

¿Y sí definimos un eje nuevo x’ para R1 que defina los sucesos simultáneos con t’=0?

Este eje se debe alejar de “c” al mismo ritmo que t’, como ocurría con x y t (para que sean velocidades similares para los dos).

t

x

ct’

x’

Para R1 lo que ocurre a la vez o es simultáneo, resulta que pertenece tanto al pasado como al futuro de R0.

x’: simultáneo en el instante cero (t’=0) para R1. La mitad derecha está en el futuro de R0 y la mitad izquierda en el pasado.

A

B

Tú (R0) mides que A ocurre antes que B (usas t y x para medir).Yo (R1) mido que A y B ocurren a la vez (x’ son las cosas que veo que ocurren a la vez en el instante t’=0!)

Sacamos dos conclusiones:1. Para que en t’ la luz se aleje al

mismo ritmo que en t, el eje tiene que estar dilatado, es decir, que el tiempo avanza más despacio (lo de la paradoja de los gemelos)

2. Aparece x’. ¡¡¡Los sucesos que ocurren a la vez para un observador ocurren en momentos distintos para otro!!!!!!!! (La contracción

del espacio la explicamos otro día).

Parece un poco raro al principio, pero las cosas acaban cuadrando.

¿Y si hubiésemos empezado pintando R1? (Mis ejes t’ y x’ se verían perpendiculares)

Estaríamos en la siguiente figura, que presenta una cierta simetría con la anterior. (R0 se desplaza hacia la izquierda)

t

x

ct’

x’

Para R0 lo que ocurre a la vez o es simultáneo, resulta que pertenece tanto al pasado como al futuro de R1.

x: simultáneo en el instante cero (t=0) para R0. La mitad derecha está en el pasado de R1 y la mitad izquierda en el futuro.

Futuro de R1

Pasado de R1

Volvamos al neutrino hiperlumínico

t

x

c

s0

s1

s0 , la salida, ocurre en el pasado y a la izquierda (x negativo)

s1 , la llegada, ocurre en el futuro y a la derecha(x positivo)

Para sacar las coordenadas es muy fácil: utilizar líneas paralelas.

Paralelas a x para sacar el tiempo y paralelas a t para sacar la posición.

t

x

c

s0

s1

s0 , la salida, ocurre en el pasado y a la izquierda (x negativo)

s1 , la llegada, ocurre en el futuroy a la derecha(x positivo)

x0

t0

t1

x1

Dos sucesos en R0

1. Salida s0: en el pasado y a la izquierda (x0,t0)

2. Llegada s1: en el futuro y a la derecha (x1,t1)

Ahora dibujamos el sistema de referencia R1

t

x

t’ c

x’

s0

s1

Calculemos ahora las coordenadas de los dos sucesos en R1.

¿Cómo? Con paralelas a t’ y a x’.

t

x

t’ c

x’

s0

s1

t0’

t1’x0’

x1’

Veamos que hemos obtenido:

Dos sucesos en R1

1. Salida s0: en el futuro (parte de arriba de t’) y a la izquierda (x0’,t0’)

2. Llegada s1: en el pasado (parte de abajo de t’) y a la derecha (x1’,t1’)

O sea, el efecto (la llegada) ocurre antes de la causa.

¡¡¡Viola, por tanto, el principio de causalidad!!!

Si la velocidad del neutrino fuera inferior a la de la luz, esto nunca

ocurriría.

El dibujo completo:

t

x

t’ c

x’

s0

s1x0

t0

t1

x1

t0’

t1’x0’

x1’

Sucesos s0 y s1

En el sistema de referencia original (t’,x’)t0<0<t1

En el otro sistema de referencia (t’,x’)t1’<0<t0’

Epílogo¿Qué puede haber pasado con el

experimento?

Una de dos:

O hay algún fallo en el experimento que todavía no se ha encontrado (inicialmente, parece

lo más probable)

O que el experimento esté bien hecho. Entonces, citando a Sherlock

Holmes: “Cuando todo aquello que es imposible ha sido eliminado, lo que

quede, por muy improbable que parezca, es la verdad.”

O sea, algo que no habíamos visto hasta ahora está pasando, algo

apasionante, nuevo y raro, raro, raro… y seguro que Holmes tendrá razón de nuevo al decir: “Nada resulta más engañoso que

un hecho evidente”

Más frases de Sherlock Holmes que aplicarían a este problema:

• Datos, datos, datos… No puedo fabricar ladrillos sin arcilla.• Es un caso realmente muy interesante.• Adapta las teorías a los hechos, en vez de los hechos a las teorías.• Es un error capital el teorizar antes de poseer datos.

Insensiblemente uno comienza a deformar los hechos para hacerlos encajar en las teorías, en lugar de encajar las teorías en los hechos.

• Nada aclara tanto un caso como exponérselo a otra persona.• Nunca hago excepciones, la excepción invalida la regla.• Nuestras ideas deben ser tan amplias como la naturaleza si aspiran

a interpretarla.• Comienza el juego.